Cтраница 2
Как уже упоминалось, нет основания априори ожидать, что все ловушки для носителей заряда должны находиться на одном и том же энергетическом уровне. В настоящее время для характеристики дисперсии энергии ловушек в запрещенной энергетической зоне используются две основные функции распределения. Экспоненциальное распределение значительно проще для расчетов и во многих случаях дает результаты, близкие к данным, получаемым из гауссова распределения. [16]
Входящие в (2.33) третий и четвертый члены уравнения учитывают соответственно диссипацию и дисперсию энергии в волне возмущения. Теория волн в пузырьковых жидкостях, основанная на уравнении БКдВ, выделила различные типы возмущений ( волновой-пакет, солитон, размывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом, осциллирующие или монотонные), реализация которых в рамках этой теории определяется соотношением только двух безразмерных параметров ( д и а), учитывающих соответственно влияние диссипации и дисперсии. Несмотря на очевидный научный интерес, который представляют собой результаты, полученные с помощью уравнения БКдВ, нельзя не отметить их существенную ограниченность. [17]
Таким образом, поверхностное распределение для систем находящихся в изолирующей оболочке, мы свели к пространственному распределению для подсистем в термостате при условии, что интервал изменений энергии dE0 очень мал. И для того и для другого случая применимы формулы канонического распределения, откуда становится понятным применение термина микроканоническое распределение к случаю канонического с исчезающе малой дисперсией энергии. [18]
В экспоненте здесь содержится квадрат величины, имеющей размерность энергии. В статистике Гиббса в экспоненте для распределения содержится первая степень энергии. Квадратичная форма, наблюдаемая на опыте с данными пористыми системами, наводит на мысль о роли дисперсии энергии, которая, как известно, распределена по закону Гаусса. [19]