Cтраница 1
Дифференциальные уравнения сохранения (1.6), (1.9), (1.12) содержат производные от усредненных по времени и пространству произведений основных параметров двухфазного потока - плотности р, скорости w, давления р 9 энтальпии Л, объемной концентрации фаз. [1]
Составим дифференциальное уравнение сохранения энергии для движущейся частицы сжимаемой среды. [2]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности используется математический прием осреднения величины. [3]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности исполь1 зуется математический прием осреднения величины. При этом для каждой структуры течения сохраняются свои количественные и качественные свойства: определенные гидравлические сопротивления и истинные газосодержания, скорости компонентов, плотности смеси, спектры пульсаций, реальные соотношения связей между гидравлическими величинами. [4]
Для получения дифференциальных уравнений сохранения количества движения, сохранения энергии и непрерывности используется математический прием осреднения величины. При этом для каждой структуры течения сохраняются свои количественные и качественные свойства: определенные гидравлические сопротивления и истинные газосодержания, скорости компонентов, плотности смеси, спектры пульсаций, реальные соотношения связей между гидравлическими величинами. [5]
Модель базируется на системе дифференциальных уравнений сохранения массы, момента и энергии для четырех жидкостей: смеси водяного пара и водорода, воды, твердых обломков активной зоны, расплава активной зоны. [6]
Эта глава, посвященная выводу дифференциальных уравнений сохранения вещества и количества движения для общего случая трехмерного течения, завершает изложение основных методов математического описания задач гидродинамики. [7]
Каменецкий [41], используя систему дифференциальных уравнений сохранения массы для парогазового пространства в стационарном состоянии, получили расчетные формулы для определения площади поверхности теплообмена при заданных значениях параметров парогазовой смеси в начале и конце аппарата. [8]
Такие зависимости могут быть получены на базе дифференциального уравнения сохранения массы сорбируемого вещества. [9]
Уравнения (4.94) и (4.98) представляют собой конечно-разностные аналоги дифференциальных уравнений сохранения массы (4.9) и энергии (4.13) двухфазной смеси, что при принятой численной схеме ( масса и энергия переносятся конвекцией из одной и той же ячейки, при аппроксимации конвективных потоков как масса, так и энергия берется с предыдущего временного слоя) позволяет избежать больших неточностей в численном определении столь важных в анализе нестационарной термогидравлики величин, как масса и внутренняя энергия теплоносителя. [10]
Первые три уравнения в системе (6.653) получаются интегрированием дифференциальных уравнений сохранения массы по объему аппарата. [11]
В основу гидродинамического метода, как известно, заложены дифференциальные уравнения сохранения вещества, импульса и энергии. В противоположность дифференциальному подходу к таким задачам, основанному на использовании уравнений гидродинамики, существует интегральный метод составления уравнений одномерного движения сред, в основу которого берутся интегральные уравнения сохранения вещества, энергии и уравнение баланса энтропии. [12]
Закон сохранения энергии используют в моделях разработки нефтяных месторождений в виде дифференциального уравнения сохранения энергии движущихся в пластах веществ. [13]
Нестационарные поля влагосодержания и температуры внутри капиллярно-пористых влажных материалов описываются системой дифференциальных уравнений сохранения влаги и теплоты. [14]
Закон сохранения энергии используют в моделях разработки нефтяных месторождений в виде дифференциального уравнения сохранения энергии движущихся в пластах веществ. [15]