Cтраница 1
Квантовое уравнение движения (30.5) можно рассматривать как уравнение, с помощью которого производится процесс квантования. [1]
Легко получить квантовые уравнения движения. [2]
Если положить К 0, квантовые уравнения движения переходят в строго классические. Широкая область применимости классической механики обусловлена тем, что обычно рассматриваются объекты и процессы, по сравнению с масштабами которых постоянная П - очень малая величина. [3]
Таким образом, переход от квантовых уравнений движения к ньютоновским получается при переходе к большим кинетическим энергиям частиц и плавно меняющимся полям. [4]
Таким образом, перестановочное соотношение (30.8), являющееся основой теории Шредингера, можно рассматривать как следствие квантового уравнения движения (30.5), а переход от классического уравнения движения к волновому уравнению Шредингера означает переход от корпускулярных представлений к волновым. [5]
Квантовая теория гравитационного поля основана 1) на га-мильтоновой функции ( 52), 2) на квантовых условиях ( 54) и 3) на соотношениях [ аа, ( 3 ] 0, которые могут трактоваться как некоторое добавочное условие, налагаемое на возможные состояния гравитационного поля, совместимое, как мы увидим ниже, с квантовыми уравнениями движения. [6]
Из ( 17 4) следует, что если оператор F явно не зависит ог времени и коммутирует с оператором Гамильтона, то среднее значение физической величины F не изменяется с течением времени в любом состоянии. Такая величина носит название интеграла квантовых уравнений движения. [7]
Из ( 17 4) следует, что если оператор Р явно не зависит 6г времени и коммутирует с оператором Гамильтона, то среднее значение физической величины F не изменяется с течением времени в любом состоянии. Такая величина носит название интеграла квантовых уравнений движения. [8]
Надо сказать, что принципиальную роль играет наличие постоянной h в квантовых уравнениях; фундаментальное значение этой величины проявляется, в частности, через соотношение неопределенностей. Если положить h - 0, квантовые уравнения движения переходят в строго классические. Широкая область применимости классической механики обусловлена тем, что обычно рассматриваются объекты и процессы, по сравнению с масштабами которых постоянная л - очень малая величина. [9]
ПСФ), к-рое представляет собой развитие идеи усреднения соответствующих операторов упорядочения. При этом усреднение операторов осуществляется не в гамильтониане, а при записи квантового уравнения движения. [10]
Формула (9.3) или эквивалентное ей операторное соотношение (9.4) выражают на математическом языке изменение физических величин - динамических переменных - со временем, и поэтому они называются квантовыми уравнениями движения. [11]
При описании систем, состоящих из большого числа частиц, можно использовать два подхода: микроскопический и макроскопический. В первом подходе, основанном на классической или квантовой механике, подробно характеризуется микросостояние Системы, например, координаты и импульсы каждой частицы в каждый момент времени. Микроскопическое описание требует решения классических или квантовых уравнений движения для огромного числа переменных. Так, каждое микросостояние идеального газа в классической механике описывается 6N переменными ( N - число частиц): 3 / V координат и 3 / V проекций импульса. [12]
Если не симметризовать произведение Л ЛД то энергия получает постоянное слагаемое, которое не существенно для дальнейшего. Но форма (36.20) стандартная для гамильтониана осциллятора. Приведя гамильтониан к такой форме, мы тем самым оправдали уравнения (36.18) и (36.19), которые получаются из гамильтониана (36.20) как квантовые уравнения движения. [13]