Основное уравнение

Cтраница 1

Основные уравнения, описывающие образование зародышей в конденсированной фазе, обычно расплаве, выводят так же, как и уравнения, описывающие зародышеобразование в паровой фазе. При этом наиболее существенному изменению в уравнении ( VIII-8) подвергается частотный множитель. Вместо пара, молекулы которого свободно сталкиваются между собой, теперь имеется плотная жидкая фаза. Поэтому скорость роста кластеров в конденсированной фазе Тернбул и Фишер [8] связывают с процессом диффузии. Теория зародышеобра-зования в конденсированных фазах подробно излагается в оригинальной литературе, мы же ограничимся качественным выводом конечного уравнения этой теории. Рассмотрим зародыши кристалла, образующиеся в переохлажденном расплаве. Очевидно, что скорость, с которой к зародышу добавляются отдельные молекулы, определяется частотой прыжков молекул из положений, занимаемых ими в жидкости, на поверхность зародыша. Такие прыжки мало чем отличаются от прыжков молекул в процессе диффузии, и, как следует из теории абсолютных скоростей, их частота равна частотному множителю kT / h ( h - постоянная Планка), умноженному на экспоненциальный множитель, включающий свободную энергию активации диффузии. [1]

Основные уравнения, используемые при описании процесса подготовки, газа на технологической линии УНТС, следующие. [2]

Основные уравнения тепло - и массопереноса в пласте: можно получить из общей теории неизотермической фильтрации многокомпонентных систем с учетом фазовых переходов. [3]

Основное уравнение (3.1) теории рекуррентных событий является частным случаем так называемого уравнения восстановления, которое появляется в целом ряде разнообразных задач. Мы покажем, что теоремы предыдущего параграфа применимы без существенных изменений и к этому более общему уравнению. Здесь мы дадим чисто аналитический вывод, вероятностной интерпретации и примерам будет посвящен следующий параграф. [4]

Схема для рассмотрения движении жидкости в рабочем колесе. [5]

Основное уравнение дает возможность по заданным напору, частоте вращения ц подаче насоса рассчитать выходные элементы рабочего колеса. [6]

Основное уравнение может быть получено исходя из тогоу что любая термодинамическая система определена i-рода параметром / 74 и его варьированием. Изменение Пt в системе ( fl i) вызывает соответствующее изменение во внешних телах или в другой системе ( n t), сопряженной с системой ( 77) через контрольную поверхность. [7]

Летучести различных гомологических рядов при бесконечном ра. юавлрнии подои. [8]

Основные уравнения, которые были приведены ранее для ректификации идеальных смесей, справедливы и при расчете азео-трошгой и экстрактивной ректификации. [9]

Основное уравнение (14.3) может иметь и другие ( не малые) решения. [10]

Зависимость напряжений а - и тв в вязкоупругом цилиндре от времени. [11]

Основные уравнения для неустановившегося процесса в пористом упругом теле ( консолидация) и уравнения тер мру пр угости очень похожи [46, 47]; поэтому в этом разделе мы рассмотрим лишь первые. [12]

Основное уравнение, описывающее временную эволюцию искомой величины, а именно комплексной амплитуды решетки электрического поля Esc, получается в результате совместного решения системы уравнений. [13]

Основное уравнение ( 1) остается в силе и для этого случая, нужно лишь изменить условия на концах. [14]

Основные уравнения, выведенные для определения напряжений в призматических стержнях, часто применяются и для расчета стержней переменного сечения. [15]

Страницы: 1 2 3 4