Cтраница 3
В гидродинамике для вывода основного уравнения движения жидкости используется второй закон механики Ньютона: масса х ускорение сумме сил, действующих на тело. [31]
Он не требует составления основного уравнения движения механизма. [32]
Последнее равенство носит название основного уравнения движения воды в длинном трубопроводе, величина же к называется пропускной способностью линии и имеет размерность расхода. [33]
На этом заканчивается обзор основных уравнений движения систем материальных точек. [34]
В данном параграфе были выведены основные уравнения движения для наиболее общего случая пространственно-криволинейных стержней в векторной и скалярной форме записи с использованием двух координатных систем: декартовой и связанной. [35]
Для таких систем были сформулированы основные уравнения движения. В случае гомогенных систем подробно исследованы движения многокомпонентных газовых смесей, когда диффузионные скорости малы. Однако наибольший интерес представляют гетерогенные системы, когда существенно сказывается взаимодействие фаз. На границах раздела фаз должны быть сформулированы условия для потоков вещества, количества движения и энергии. Однако они неизвестны и в общем случае не могут быть определены. [36]
Для уточненных расчетов необходимо использовать основные уравнения движения с последующим их интегрированием. Подставляя в уравнения (3.56) для у - 0 выражения (3.57), получаем зависимость, описывающую скольжение частицы по желобу. [37]
Циолковский весьма простыми рассуждениями получает основное уравнение движения ракеты в среде без действия внешних сил. Из классической механики известно, что для замкнутых механических систем имеет место закон сохранения количества движения. Если в начальный момент времени при / 0 скорости точек системы были равны нулю, то количество движения будет оставаться равным нулю в течение всего времени движения. [38]
НАВЬЕ - СТОКСА УРАВНЕНИЯ - основные уравнения движения вязкой жидкости, представляющие математическое выражение законов сохранения импульса и массы. [39]
Уравнения (2.74) и (2.75) представляют собой основные уравнения движения рассматриваемой системы. [40]
Уравнения (4.3) и (4.6) представляют собой основные уравнения движения моментной теории упругости в компонентах напряжения. [41]
Это и есть дивергентная форма основных уравнений движения. [42]
Применим теперь полученные результаты к основным уравнениям движения газа. Будем считать газ калорически совершенным и изменение состояния его изоэнтропическим. [43]
Уравнения (4.107) и (4.112) являются основными уравнениями движения - твердого тела. Первое из них выражает тот факт, что центр масс твердого тела движется так, как если бы вся масса тела была сосредоточена именно в этой точке и все силы действовали бы на нее. Второе уравнение определяет производную по времени от момента импульса тела, которая равна полному моменту сил, действующих на тело. [44]
Уравнение ( 6) служит основным уравнением движения шара в мелышцс, из которого с. Это уравнение позволяет найти величину угла а, при котором шары отрываются от круговой траектории. [45]