Основное исходное уравнение

Cтраница 1

Основные исходные уравнения для вращающихся неравномерно нагретых дисков аналогичны соответствующим уравнениям для толстостенного цилиндра, нагруженного внутренним и внешним давлениями. В частности выражения деформаций ег и е, через радиальное перемещение и (2.4) и (2.5) полностью остаются в силе. [1]

Основными исходными уравнениями, используемыми для отыскания поля напряжений, являются уравнения равновесия. В общем случае уравнения равновесия образуют систему трех дифференциальных уравнений с шестью неизвестными. Эти уравнения могут быть составлены для прямоугольной, цилиндрической и сферической систем координат. Выбор системы координат определяется характером деформирования заготовки и возможностью получить максимально простые аналитические зависимости. [2]

Вывод основных исходных уравнений может быть сделан различными путями, в частности, из следующих соображений. [3]

Эквивалентная схема внутреннего контура следящей системы, стабилизированной обратной связью по выходному напряжению усилителя. [4]

В качестве основных исходных уравнений авторами работы [66] принимаются следующие. [5]

При решении используются следующие основные исходные уравнения: уравнение состояния материала, уравнения равновесия; уравнения пластичности по гипотезе постоянства максимальных касательных напряжений; уравнение связи напряжений и приращений деформаций; уравнение несжимаемости; уравнение интенсивности приращений деформаций. [6]

Это уравнение является основным исходным уравнением равновесия в сообщающихся сосудах на разделе вода - нефть. [7]

Уравнение сохранения энергии здесь отнесено к числу основных исходных уравнений газодинамики так же, как это обычно делается при изложении основ газовой динамики. [8]

Полученные ур-ния (1.114) и (1.115) и должны рассматриваться как основные, исходные уравнения для рассматриваемой нами симметричной коаксиальной системы. [9]

Эта форма записи уравнения переноса и используется в качестве основного исходного уравнения для исследования процессов радиационного теплообмена, а также для построения различных методов его расчета. [10]

Полученные нами ур-ния (1.172) и (1.173) и должны рассматриваться как основные, исходные уравнения теории длинных линий. [11]

В определенных случаях, например при изучении фильтрации, уравнение неразрывности массы вещества является основным исходным уравнением. Связь между силами ( давлением) и скоростями получается не путем интегрирования уравнений Навье - Стокса, а путем использования так называемых законов фильтрации. [12]

В настоящей работе делается попытка построить сеточную, модель на активных элементах, непосредственно реализующую основные исходные уравнения пластинок с учетом сдвига. [13]

Следует иметь в виду, что современное состояние теории таково, что задачи вибрационного горения, как и явления Рийке, решаются в линейном приближении - основные исходные уравнения гидродинамики и уравнения, описывающие свойства теплоподвода, линеаризуются. Как известно, линейная теория не может дать ответа на вопрос о величине амплитуды установившихся автоколебаний; это может сделать лишь теория, учитывающая нелинейность процессов. Отсюда видно, насколько важно построение теории с учетом нелинейностей. Однако, в силу математических трудностей, учет нелинейностей в задаче об автоколебаниях тепловых систем фактически еще не проводился достаточно корректно. Таким образом, хотя в задачах, связанных с вибрационным горением, нелинейности определяют характер процесса, теория этих явлений по существу линейна. В данной книге мы не только излагаем теорию нелинейных акустических явлений, но и делаем попытку подвести читателя к постановке тех задач, которые должны решаться с учетом нелинейностей. [14]

В последнее время от исследования типовых пневмоустройств переходят к исследованию более сложных устройств [60, 112, 167] и др. При этом делаются попытки учесть в расчетных уравнениях факторы, ранее не принимавшиеся во внимание. Основные исходные уравнения в этих работах получены при учете положений термодинамики переменного количества газа, а коэффициент теплопередачи принят зависящим от давления и температуры газа. [15]

Страницы: 1 2