Cтраница 3
Нет прямого доказательства того, что Максвелл ввел член с током смещения для того, чтобы улучшить симметрию уравнений электромагнитного поля. Наиболее близкий подход к вопросу о симметрии появляется в рассуждении о симметрии в Обращении через девять лет после первого введения тока смещения. Но, как отмечено, нужно читать действительно между строк, чтобы увидеть рассуждения, относящиеся к току смещения. Тот факт, что две группы из трех симметричных уравнений приводятся в III, как три группы уравнений ( таким образом, как группы, лишенные свойств симметрии), свидетельствует против Кемпбелла; но II более благоприятно к нему в этом отношении. [31]
Кроме статистически усредненной обменно-корреляционной поправки, метод Ха. В этом приближении каждый атом окружают сферой, принимая потенциал внутри нее равным среднему из значений истинного потенциала на сфере. Вне атомных сфер потенциал полагают постоянным. Всю молекулу помещают внутрь ограничивающей сферы, за которой потенциал полагают сферически симметричным и плавно понижающимся. Он сводится к решению сферически симметричных уравнений Шредингера для атомных и молекулярной сфер и сшиванию полученных функций на границах сфер с плоскими волновыми функциями, описывающими движение электронов в пространстве между атомными сферами. Хотя расчеты кажутся сложными, метод SCF - Ха - SW хорошо запрограммирован, и это позволяет ускорить вычисления по сравнению с методом МО LGAO в 100 - 1000 раз. [32]
Исторически одним из первых методов расчета был метод ячеек Вигнера-Зейтца, примененный первоначально к щелочным металлам. Сущность метода заключается в следующем. Используя условие периодичности энергии в кристаллах (2.74) или (2.101), можно построить вокруг каждого атома в реальном кристалле многогранники х ( ячейки) так, чтобы все пространство кристалла оказалось заполненным такими многогранниками, которые в первом приближении рассматриваются как сферы. Тогда в качестве потенциала выбирают потенциал свободного иона с необходимым условием непрерывности волновой функции и ее производных на границах сферы, а также периодичности их при переходе от одного атома к другому. Таким образом, задача сводится к решению сферически симметричного уравнения, похожего на уравнение состояния свободного атома. [33]