Cтраница 2
Первое слагаемое полученного уравнения движения описывает свободные колебания точки, возникающие вследствие начального отклонения х0 и начальной скорости v0 точки. [16]
Наиболее простой вид полученные уравнения движения твердого тела вокруг неподвижной точки имеют, когда за подвижные оси х, у, z выбраны главные оси эллипсоида инерции, построенного относительно неподвижной точки О. [17]
Рассмотрим некоторые из полученных уравнений движения точки переменной массы в проекциях на оси координат. [18]
Несколько удивительно, что полученное уравнение движения ( 7) есть уравнение первого порядка. [19]
Заметим, что в полученном уравнении движения фигурирует эффективная масса / я, которую можно также назвать наблюдаемой массой. Определяя силу, необходимую для того, чтобы ускорить частицу, мы измеряем именно эту массу. Величина X носит название электромагнитной массы, которую необходимо, очевидно, добавить к tnm для получения эффективной массы. [20]
Для определения траектории точки М исключаем из полученных уравнений движения время. [21]
Рассмотрим аналитические методы расчета стопорных режимов на основе полученных уравнений движения машинного агрегата. [22]
Что касается самой величины р, то из сопоставления полученных уравнений движения с нерглятивистскими легко видеть, что р есть давление. [23]
К этому методу прибегают обычно в тех случаях, когда необходимо не столько прогнозирование, сколько последующее аналитическое исследование полученных уравнений движения, либо нужны глобальные идентификационные характеристики всей системы в целом. [24]
Для составления уравнений относительного движения гироскопа в кардано-йом подвесе применим теорему об изменении кинетического момента твердого тела последовательно к внешнему кольцу, внутреннему кольцу и ротору гироскопа, а затем из полученных уравнений движения исключим моменты нормальных реакций опор осей внутреннего кольца и ротора. [25]
С энергетической точки зрения режимы работы электропривода можно разделить на двигательные и тормозные, отличающиеся направлением потока энергии через механические передачи привода. Двигательный режим соответствует прямому направлению передачи механической энергии, вырабатываемой двигателем, к рабочему органу механизма. Этот режим обычно является основным и для проектирования механического оборудования, например редукторов. Однако при работе электропривода достаточно часто складываются условия для обратной передачи механической энергии от рабочего органа механизма к двигателю, который при этом должен работать в тормозном режиме. В частности, для электроприводов с активной нагрузкой двигательный и тормозной режимы работы вероятны практически в равной степени. Тормозные режимы работы электропривода возникают также в переходных процессах замедления инерционных масс системы, в которых освобождающаяся кинетическая энергия поступает от соответствующих масс к двигателю. Однако в переходных процессах торможения привода направление потока энергии через механические передачи может оставаться прямым. Изложенные соображения позволяют сформулировать правило знаков момента двигателя, которое следует иметь в виду при пользовании полученными уравнениями движения. При прямом направлении передачи механической мощности Рмех - Мы ее знак положителен, следовательно, движущие моменты двигателя должны иметь знак, совпадающий со знаком скорости. [26]