Последнее уравнение - система
Cтраница 3
Коэффициенты влияния в последнем уравнении системы определены для избирательности при расстройке 5 Мгц. [31]
Нетрудно убедиться, что последнее уравнение системы (1.92) является тождеством. [32]
Переходим теперь к усреднению последнего уравнения системы ( 20 2) - уравнения сохранения энергии. Здесь прежде всего возникает вопрос об усреднении температуры. [33]
 |
Зависимость величины о от ДХХ-ДУ0 для методов 1, 2, 3 и 4 ( для двух последних методов в случае равенства величин ДУЖ - ДК0 и ДК - ДК0. [34] |
В соответствии с двумя последними уравнениями системы (5.5.9.10) в случаях 3 и 4 коэффициент вариации у зависит также от величины А. Этот символ введен в две формулы в качестве параметра, характеризующего погрешность определения АУ0 с использованием трех образцов известной концентрации. При определении ДУ0 важную роль играют два параметра. [35]
Момент силы трения в последнем уравнении системы ( 1) положителен, так как его направление совпадает с направлением положительного отсчета угла поворота ср. [36]
После подстановки выражения (12.25) в последнее уравнение системы (12.23) получаем бибесселево уравнение для определения координатной функции. [37]
И, наконец, рассмотрим последнее уравнение системы. Из него видно, что коэффициенты влияния допусков на сопротивления R, и емкости С2 равны. [38]
Другая компонента скорости электронов определяется из последнего уравнения системы (4.2): ve и - ( с / 4 iteri) Ъ Я / Эх. Таким образом, компоненты скорости электронного газа выражены через макроскопические скорости ионов и напряженность магнитного поля. [39]
Решение Y 0, следующее из последнего уравнения системы ( 23), интереса не представляет. [40]
Подставим эти новые значения в два последних уравнения системы (10.5), не изменяя уже вычисленных коэффициентов bk в правых частях уравнений. [41]
При таких сочетаниях чисел кинематических пар из последних уравнений системы (3.71) следует, что в синтезируемых группах должно быть пять ( р 5) кинематических пар и три ( и1 3) подвижных звена. [43]
Итак, примем основное предположение, соответствующее последнему уравнению системы (1.91): e eoconst, а следовательно, р р0 const всюду вне пузыря. Видно, что эти уравнения описывают движение идеальной несжимаемой жидкости плотностью d2po, если в качестве давления ввести сумму р - - рч. Отсюда сразу получаем поле скоростей твердой фазы и распределение суммарного давления. Применяя к нему операцию дивер-тенции и используя свойство соленоидальности векторов v и w, вытекающее из третьего и четвертого уравнений системы (1.91) с учетом условия ppoconst, получаем для определения р уравнение Лапласа. [44]
В случае адиабатических движений ( / 0) последнее уравнение системы (7.10) показывает, что при непрерывных движениях энтропия каждой частицы сохраняется во времени. Движения с s - const называются изоэнтропическими и представляют собой частный пример баротропных движений. [45]
Страницы: 1 2 3 4