Cтраница 3
Кинетические уравнения, выведенные Корнфельдом, дают возможность вычислить кажущуюся энергию активации фотохимической реакции ( измеренную по изменению квантового выхода с температурой) из энергии активации отдельных реакций. Кондратьев [40] вычислил энергию активации отдельных реакций теоретическим путем и рассчитал, что кажущаяся энергия активации должна составлять 5 5 ккал. Это значение соответствует температурному коэффициенту около 1 4, который лежит внутри интервала данных, имеющихся в литературных источниках ( см. табл. 74 на стр. [31]
Кинетическое уравнение является интегродифференциальвым и решить его в общем виде невозможно. [32]
Кинетические уравнения сильно усложняются для полупроводников, в которых имеются донорные и акцепторные примеси разных сортов и кроме свободных экситонов образуются связанные экситоны различных типов. В таких случаях, исходя из конкретной постановки задачи, необходимо с самого начала приравнять нулю вероятности процессов, которыми можно хотя бы в первом приближении пренебречь. Это значительно упрощает все расчеты. [33]
Кинетические уравнения (24.4) и (24.5) позволяют определить зависимости n ( t) и q ( t) в период установления стационарного состояния. [34]
Кинетическое уравнение (11.6.21) было выведено Ландау в 1936 г. при помощи метода, изложенного в этом разделе. Цель - Ландау заключалась в том, чтобы получить уравнение, справедливое для плазмы. Плазму можно рассматривать как хорошую аппроксимацию слабо взаимодействующего газа. Действительно, вслед - - ствие большого радиуса действия кулоновских сил две частицы испытывают взаимное влияние, когда они находятся далеко друг от друга; однако такие взаимодействия будут очень слабыми. Если плазма достаточно разрежена, то частицы редко сближаются на малые расстояния и в первом приближении можно описывать - столкновения посредством уравнения Ландау. [35]
Кинетические уравнения при фотоионизации оптически тонкого слоя. [36]
Кинетические уравнения для электронов должны быть заменены кинетическими уравнениями для квазичастиц. В этом случае прямые переходы насыщены и излучение фотонов происходит за счет непрямых переходов с испусканием фононов. [37]
Кинетическое уравнение является интегродифференциальвым и решить его в общем виде невозможно. [38]
Кинетическое уравнение для распределения фотонов было написано без учета расширения. [39]
Кинетическое уравнение (4.3.53) не является замкнутым уравнением для одно-частичной функции распределения. [40]
Кинетическое уравнение (6.3.81) пока остается незамкнутым, так как в правую часть этого уравнения и в формулу (6.3.77) для энергии квазичастиц входят компоненты массового оператора. [41]
Кинетическое уравнение, получаемое в этом приближении, сохраняет полную энергию системы с точностью до первой вириальной поправки, в то время как уравнение (6.3.81) сохраняет лишь кинетическую энергию. Другой важный результат ( см. [48]) состоит в том, что с учетом эффектов памяти функция Вигнера представляется в виде суммы двух функций: одна из них имеет смысл функции распределения квазичастиц, а другая описывает корреляции. [42]
Кинетическое уравнение с учетом начальных корреляций в низшем порядке теории возмущений было выведено в работах [110, 114] из цепочки уравнений для приведенных матриц плотности. Более общее квантовое кинетическое уравнение с начальными корреляциями было выведено методом функций Грина в работе [133], которой мы и будем, в основном, следовать. [43]
Кинетические уравнения для многочастичных функций ( их называют также управляющими уравнениями - master equations) широко используются в настоящее время в различных областях статистической теории неравновесных процессов. [44]
Кинетическое уравнение (22.1) учитывает столкновения электронов только с молекулами, но не друг с другом. [45]