Реологическое уравнение - состояние
Cтраница 1
Реологические уравнения состояния или конститутивные соотношения связывают напряжения в данном элементе объема с изменениями его формы в рассматриваемый момент времени. Существование таких соотношений является основным допущением. Форма этих соотношений зависит от природы материала, и обсуждение этого вопроса составляет цель этой книги. [1]
Реологические уравнения состояния, равносильные (6.9), устанавливаются на основе молекулярной теории концентрированных высокополимерных растворов ( Ямамото и Инагаки [196], Лодж [85-86], Ямамато [193]), которая лишь в деталях отличается от изложенной ранее молекулярной теории Грина и Тобольского [59] для идеально упругого эластомера. [2]
Реологические уравнения состояния, полученные и исследованные в предыдущих главах, являются, по-видимому, простейшими уравнениями, пригодными для описания напряжений, возникающих в упругих телах и жидкостях при конечных деформациях. Есть все основания полагать, что уравнения каучукоподобного тела, на самом деле, отражают свойства каучука и других полимеров в высокоэластическом состоянии ( ср. [3]
Реологическое уравнение состояния (8.10) упругого тела общего типа содержит производные по уц. [4]
 |
Кривая вязкости для псевдопластической жидкости. [5] |
Реологическое уравнение состояния представляет собой математическую формулировку некоторых предположений, касающихся механического поведения материала или в более общем случае класса материалов. [6]
Реологические уравнения состояния являются математическим отображением или математическими моделями реальных свойств среды. [7]
Реологическое уравнение состояния, хорошо описывающее поведение заданной среды в одних условиях деформирования, может не оправдываться для других режимов. Не меньшее значение может иметь природа среды. Уравнение состояния, удовлетворительно описывающее поведение разнообразных сред при различных режимах деформирования, может отличаться значительной сложностью. Поэтому часто приходится искать компромиссное решение этой дилеммы, обращая всегда особое внимание та - границы применимости того или иного уравнения состояния. Выбор между более сложным и точным реологическим уравнением состояния и упрощенным и менее точным определяется для каждого конкретного случая поставленными целями. [8]
Реологическое уравнение состояния представляет собой соотношение, позволяющее вычислить напряжение как функцию кинематических переменных и в конечном счете как функцию поля скорости, возможно зависящего от времени. [9]
Реологическое уравнение состояния (1.121) описывает свойства вязкоупругой жидкости, специфика поведения которой определяется числом членов суммы ряда или его высшим членом. Если высший член образован тензором Ривлина - Эриксена и-го порядка, то такое реологическое уравнение состояния описывает жидкость и-го порядка. Как правило, в литературе рассматривают жидкости второго порядка, отличающиеся от ньютоновской жидкости наличием квадратичных членов. [10]
Реологическое уравнение состояния (2.47) вполне аналогично уравнению (1.100), использовавшемуся в гл. [11]
Искомые реологические уравнения состояния должны быть получены в форме, не зависящей от выбора базисных векторов, определяющих величины л и уЧ Начнем с обсуждения следующей гипотезы, не содержащей ссылок на какую-либо систему базисных векторов. [12]
Полученное реологическое уравнение состояния не является общим хотя бы потому, что подынтегральное выражение второго члена ряда не включает инвариантов, образованных из y i ( t) и y ( t) совместно. [13]
Простейшими реологическими уравнениями состояния идеальных упругих тел и вязких жидкостей являются законы Гука и Ньютона. Линейные соотношения в них принимаются только при малых напряжениях и скоростях деформаций. Реальные эластомеры обладают и упругими, и вязкими свойствами в разных сочетаниях, которые зависят не только от деформации, но и от времени. Временная зависимость модуля упругости проявляется в релаксации напряжения. [14]
Это реологическое уравнение состояния представляет собой обобщение принципа Больцмана [ см. уравнение (1.79) ] на случай больших деформаций. [15]
Страницы: 1 2 3 4