Общее уравнение - сохранение
Cтраница 1
Общие уравнения сохранения, которые будут постоянно использоваться, выведены в Дополнениях В и Г и могут быть записаны в следующем виде. [1]
Этого условия оказывается достаточно для решения общего уравнения сохранения энергии внутри теплозащитного покрытия ( 3 - 44) при любом характере изменения внешних параметров обтекания. [2]
 |
Изменения скорости, температуры, давления и плотности в ударной волне.| Распределение скоростей в стоячей ударной волне. [3] |
Задача заключается в том, чтобы, исходя из общих уравнений сохранения, сформулировать условия, при которых возможно существование ударной волны, и найти распределения скоростей, температур и давлений внутри нее. Данную задачу требуется решить в рамках предположения о стационарном одномерном течении идеального газа. [4]
Оба этих уравнения выражают Галанс тепла в теплообменнике и вытекают из общего уравнения сохранения энергии ( 2 - 9) в предположении, что скорость течения жидкости в теплообменнике постоянна или меняется незначительно, так что изменением кинетической энергии можно пренебречь; первое уравнение относится потоку теплоотдающей жидкости, второе - к потоку теплогюлучающей жидкости. [5]
Очевидно, что первое начало термодинамики в форме (9.12), в отличие от общего уравнения сохранения энергии, устанавливает зависимость только между некоторыми видами энергии. [6]
Уравнение (9.7) устанавливает зависимость между всеми рассматриваемыми видами энергии и поэтому может быть названо общим уравнением сохранения энергии. [7]
Уравнения сохранения массы, количества движения и энергии для установившегося одномерного течения могут быть получены из общих уравнений сохранения, выведенных в разд. Однако проще получить эти уравнения непосредственно для одномерного течения, тем более, что при исследовании поставленной задачи целесообразно ввести некоторые изменения. [8]
Следует подчеркнуть, что это есть свойство только несжимаемой жидкости; для сжимаемой, как видно из общего уравнения сохранения массы, это свойство, вообще говоря, не имеет места. [9]
Однако часто оказывается достаточным рассмотрение обычных уравнений сохранения массы, импульса и энергии, поэтому в § 5 граничные условия выводятся из общих уравнений сохранения. [10]
Наличие напряжения в течении с постоянными гидродинамическими величинами еще раз показывает, что в общем случае тензор напряжений и поток тепла не могут быть выражены через пять гидродинамических величин и их производные любого порядка, а следовательно, общие уравнения сохранения ( уравнения (1.8) - ( ЫО) главы III) не могут быть замкнуты. [11]
Им было показано, что при разработке нефтяных пластов на обычных режимах, не связанных со значительным вводом в них тепла, фильтрация жидкостей и газов в пластах является изотермическим процессом. Общее уравнение сохранения энергии в пласте было получено Э. Б. Чекалюком [120], выявившим условия, когда в процессе фильтрации жидкостей и газов, даже при отсутствии ввода в пласт тепла извне, температурные условия в пласте могут существенно изменяться. Значительная часть работ, выполненных в области температурного режима нефтяных пластов, связана главным образом с тепловыми методами воздействия на пласты. [12]
До сих пор мы рассматривали движение идеальной жидкости и предполагали, что процесс-адиабатический. Применим теперь общее уравнение сохранения энергии ( 12) к реальной ( вязкой) жидкости. [13]
Однако приведенная теорема не только содержит в себе интересное свойство движения тел, но может также послужить для определения этого движения. В самом деле, так как выражение Sm J и ds должно быть максимумом или минимумом, остается только, пользуясь методом вариаций, выяснить условия, при которых она может принять указанные выше значения; если применить общее уравнение сохранения живых сил, то мы всегда найдем все уравнения, необходимые для определения движения каждого тела. [14]
В написанных уравнениях функции F, П, е обычно известны. Общих уравнений сохранения недостаточно для получения замкнутой системы уравнений, описывающей движение сплошной среды. [15]
Страницы: 1 2