Cтраница 2
Заметим, что из наиболее общего уравнения (1.40) нетрудно получить уравнение закона фильтрации с градиентом сдвига [51], если в (1.40) положить Й2 0 при Vp а и т ] о1 при Ур а. Реологическая кривая с градиентом сдвига в точке а имеет резко очерченный излом и, напротив, этот излом сглаживается при степенной (1.35) и гиперболической (1.37) аппроксимациях реальной реологической кривой. [16]
Уже один вид этого наиболее общего уравнения движения заряженной частицы в полях позволяет сделать очень важный вывод: характер движения и траектория заряженной частицы ( при одинаковой начальной скорости v0) зависят не от ее заряда или массы в отдельности, а лишь от отношения е / да. [17]
Уже один вид этого наиболее общего уравнения движения заряженной частицы в полях позволяет сделать очень важный вывод: характер движения и траектория заряженной частицы ( при одинаковой начальной скорости v0) зависят не от ее заряда или массы в отдельности, а лишь от отношения е / яг. Величина ejm носит название удельного заряда данной частицы. [18]
Уже один вид этого наиболее общего уравнения движения заряженной частицы в полях позволяет сделать очень важный вывод: характер движения и траектория заряженной частицы ( при одинаковой начальной скорости v0) зависят не от ее заряда или массы в отдельности, а лишь от отношения ejm. Величина е т носит название удельного заряда данной частицы. [19]
Совершенно аналогично получается сведение наиболее общего уравнения четвертой и пятой степени. [20]
Таким образом ясно, что наиболее общее уравнение для любой поверхности содержит шесть произвольных постоянных и что как бы последние ни были определены, уравнение всегда выражает природу одной и той же поверхности. Таким образом, едва ли может представиться случай, когда следовало бы прибегнуть к наиболее общему уравнению. Действительно, хотя его полезность можно усмотреть в том, что из него путем подходящего подбора подлежащих определению постоянных получается простейшее уравнение, но эта работа из-за пространности выкладок оказывается большей частью весьма утомительной. [21]
Интегральное уравнение (6.3.4) представляет собой наиболее общее уравнение, описывающее изменение функции распределения / ( X, т) в ходе марковского процесса. [22]
Уравнение в вириальной форме представляет наиболее общее уравнение адсорбционного равновесия для небольших заполнений, учитывающее межмолекулярные взаимодействия адсорбат - адсорбент и адсорбат - адсорбат. Молекулярно-статистическая теория адсорбции, учитывающая эти взаимодействия при небольших заполнениях поверхности, рассматривается в гл. [23]
Выражения (4.7) - (4.17) - наиболее общие уравнения электромеханического преобразования энергии для случая, когда статор или ротор неподвижны. Уравнения (4.7) - (4.17) приведены в системе координат а, р, но их можно представить и в других координатных осях. [24]
Выражения (1.158) и (1.160) - наиболее общие уравнения электромеханического преобразования энергии. [25]
Для реакторов с суммарной рециркуляцией наиболее общим уравнением, позволяющим находить необходимые параметры процесса, является зависимость между концентрациями на входе и выходе реактора. [26]
Уравнения (3.29) - (3.32) являются наиболее общими уравнениями, позволяющими исследовать статическую устойчивость стержней в малом для случаев как постоянного ( Д г - const), так и переменного ( Ла - const) сечения и любого поведения внешней нагрузки. [27]
Уравнение ( 7) является наиболее общим уравнением равновесия. [28]
Предлагаемая математическая модель основана на наиболее общих уравнениях неустановившегося движения газа в трубопроводах с учетом теплового взаимодействия с грунтом. Параметры, входящие в исходные уравнения, предполагаются зависимыми от изменения свойств перекачиваемого газа и окружающей среды, т.е. являются переменными во времени и пространстве. [29]
Теоретик же будет пытаться сконструировать некоторые наиболее общие уравнения состояния материала с тем, чтобы исследовать, как форма предлагаемых уравнений связана с такими принципиальными закономерностями его поведения, как эффект забывания предыстории деформирования, симметрия среды и инвариантность ее свойств при вращении ее элементов как целого без деформаций. Основной недостаток такого подхода предопределяется его чрезмерной общностью. Экспериментаторы часта считают, что все эти подходы не способствуют разрешению их насущных трудностей, особенно если такие теоретические соображения не связываются с физической сутью явления. [30]