Cтраница 2
Другими словами, возбужденный уровень энергии имеет конечную ширину. Время излучения в квантовой картине интерпретируется как время нахождения атома в возбужденном состоянии, а соотношение (9.31) сводится к утверждению, что ширина энергетического уровня обратно пропорциональна времени жизни электрона на этом уровне. В основном состоянии с наименьшей энергией электрон может находиться бесконечно долго, если атом изолирован, и, следовательно, ширина основного энергетического уровня равна нулю. Если линия излучения образуется за счет переходов электрона из некоторого возбужденного состояния в основное, то лоренцева форма линии является отражением распределения электронов по энергиям в пределах возбужденного энергетического уровня. Если атом находится в поле излучения и ти взаимодействует с другими атомами, то он может перейти из основного состояния в возбужденное. Следовательно, его время жизни в основном состоянии конечно и поэтому основной уровень не бесконечно узок, а имеет конечную ширину. Это приводит к соответствующему уширению линии излучения. [16]
Ет - энергия возбужденного уровня, k - постоянная Больцмана, Т - температура возбуждения. [17]
Если ион N, возбужденный уровень которого несколько ниже, распространен в достаточной степени, то температура может оказаться меньше указанной и составлять 5000, но запрещенные линии О II должны были бы при этом подавляться, в то время как они наблюдаются в областях Н II в виде ярких линий. [18]
Как показано выше, возбужденный уровень Ед должен в большей мере подвергаться искажению вследствие эффекта Яна-Геллера, вследствие чего этот уровень под действием тетрагонального возмущения должен расщепляться на уровни В1д - - А1д ( см. рис. 45 на стр. [19]
В случае флуоресценции заселенность возбужденного уровня всегда очень мала, даже при импульсном возбуждении. В случае фосфоресценции заселенность в стационарном состоянии может быть значительной, достигая иногда свыше 90 % начальной концентрации ( около 10 - 4 М) молекул в их нормальном состоянии. Это имеет место в случае фотохромных стекол на основе борной кислоты и пластиков, упомянутых ранее. [20]
А, они должны иметь возбужденный уровень, энергия которого не превышает 4 эВ, если отсчитывать от основного состояния. [21]
РИС 1 схема ние второго возбужденного уровня спектра квадру - к первому равно точно двум. [22]
Таким образом, полная ширина возбужденного уровня ядра, пропорциональная полной вероятности распада, зависит от конфигурации всех нижележащих уровней, на которых возможны. [23]
Мэв; ядро радона имеет один возбужденный уровень, который на 0 184 Мэв выше уровня энергии в основном состоянии. [24]
Паули, перевести один из на возбужденный уровень и сообщить при этом атому энергию Ehv. Эта энергия может быть сообщена атому внешним магнитным полем, взаимодействующим с собственным магнитным моментом электрона. [25]
Это обусловлено переходом одной молекулы на возбужденный уровень ( 82 -), соответствующий примерно 9 эв, вследствие чего молекула диссоциирует ( 7 эв) на невозбужденный ( SP) и на возбужденный атомы ( D, 2 as), тогда как другая молекула, возбужденная до более низкого уровня ( 12), отдает около 2 эв в виде излучения или же передает это количество энергии молекулам в виде кинетической энергии. [26]
Из полученных данных следует, что возбужденный уровень красителя-сенсибилизатора расположен значительно ниже дна зоны проводимости полупроводника. Между тем в таких системах процесс спектральной сенсибилизации эффективно осуществляется, что противоречит гипотезе передачи электрона. Невозможна также и передача дырки от красителя к р - ТП, так как верх заполненной зоны полупроводника расположен ниже основного уровня красителя-сенсибилизатора. Отметим, что и для твердых слоев красителей I и II величина jj 4.0 - 4.1 эв значительно больше, чем X для ZnO, AgBr и ТП. Таким образом, проведенные опыты полностью подтвердили и уточнили наши прежние представления [5-7] о механизме спектральной сенсибилизации путем передачи энергии, а не электрона от сенсибилизатора к полупроводнику. [27]
Универсальная величина 3.4 эв для высоты возбужденного уровня красителей была выведена Шейбе с сотрудниками как наличие водородоподобной серии полос в спектре поглощения этих красителей в растворе. Экстраполяция этой серии, согласно этим авторам, дает для ионизационного потенциала молекул красителя величину около 5 эв. [28]
Спонтанная люминесценция возникает при переходах электронов с возбужденного уровня сначала на промежуточный энергетич. Этот вид люминесценции характерен для сложных молекул, находящихся в парах п в растворах, н для примесных центров в твердых телах. Метастабиль-ная ( пли вынужденная) люминесценция соответствует переходам электронов с обычного возбужденного уровня на долгожпвущий метастаб ильный - возбужденный уровень, а с последнего - на основной уровень в результате сообщения дополнительной энергии. Метастабильная люминесценция часто наблю - дается в органич. Рекомбпнацнонная люминесценция возникает в результате освобождения энергии при воссоединении частиц, распавшихся при возбуждении. Она наблюдается в газах, а также в кристаллах, имеющих дефектные и примесные центры, в крпсталлофосфорах и типичных полупроводниках. Резонансная люминесценция наблюдается в основном в парах, состоящих из атомов или простых молекул, и имеет место при переходе электрона с того же возбужденного уровня, к-рый достигается при поглощении энергии возбуждающего света, на основной уровень. [29]
Очевидно, что при сделанных предположениях населенность возбужденного уровня / г2 во всех точках будет мала по сравнению с концентрацией атомов в основном состоянии пг. Действительно, если изотермическая среда бесконечна, она находится в состоянии термодинамического равновесия. Тогда населенности уровней следуют формуле Больцмана. Поскольку / iv12 kT, даже в бесконечной среде степень возбуждения оказывается очень низкой. Если же газ занимает ограниченный объем, то она будет, разумеется, еще ниже. Поэтому полная концентрация атомов п % п2 с высокой степенью точности равна населенности нижнего уровня: п пг. [30]