Cтраница 2
Для измерений были использованы группы линий, соответствующие переходам на метастабильные уровни, сосредоточенные в областях спектра: для неона К 6143 - 6506 А, для аргона Я 6965 - 8015 А, для гелия К 10830 А. [16]
Задержка высвечивания люминофоров возникает в тех случаях, когда излучающие центры имеют метастабильные уровни. Вынужденное излучение с метастабильного уровня может произойти лишь после перехода молекулы из метастабильного состояния на один из уровней возбужденного состояния, с которого возможен излучательный электронный переход молекулы в нормальное состояние. [17]
При более детальном рассмотрении вопроса следует учитывать возможность повторных попаданий электронов на метастабильные уровни. [18]
Так как самопоглощение резонансных линий и вероятность дальнейшего возбуждения с резонансных или метастабильных уровней повышаются при высоких давлениях, наиболее эффективными являются ртутные лампы высокого давления, которые мы рассмотрим ниже. [19]
Таким образом, при низких энергиях налетающих электронов заселение, например, метастабильных уровней атомов с отличной от основного состояния мультиплетностью может осуществляться непосредственным переходом на них путем обменного столк-дювения. [20]
Они характеризуются наличием одиночных и триплетных серий, относительно глубоким расположением нормального уровня ns21S0 и наличием метастабильных уровней tts np 3Р0 и nsnp P. У всех этих элементов наблюдаются интеркомбинационные переходы между одиночными и триплетными уровнями, причем чем тяжелее элемент, тем более вероятны эти интеркомбинационные переходы. На рис. 83 приведены схема уровней и возникновение основных линий в спектре Cal. На рис. 84 дано расположение термов Bel, Mgl, Znl, Cd I и HgI ( без учета триплетного расщепления) в сравнении с термами водорода. [21]
Длительность высвечивания люминофора в этом случае может увеличиваться до нескольких часов при значительной вероятности повторных переходов на метастабильные уровни. [22]
На основе представлений о метастабильном характере свечения указанных фосфоров их длительное послесвечение объясняется наличием в центрах люминесценции метастабильных уровней. Переход электронов с этих уровней в основное состояние может осуществиться лишь после их перехода с затратой энергии активации на другой возбужденный уровень, с которого переход в основное состояние не ограничен каким-либо запретом. [23]
Измерения, проведенные методом аномальной дисперсии, показали, что с добавлением аргона ( при неизменной температуре) в разряде возрастает заселенность метастабильных уровней 62Рз / 2 таллия. Одновременно концентрация атомов в нормальном состоянии 62Pi / 2 убывает. [24]
Существенной особенностью энергетических диаграмм гелия и неона, которая объясняет выбор этой смеси в качестве активной среды ОКГ, является то, что метастабильные уровни гелия 215и и 2350 энергетически очень близки к возбужденным уровням неона 3S2 и 252 соответственно. [25]
Спонтанный возврат атомов хрома на исходный уровень ( он показан штриховой линией на рис. 6.5) менее вероятен, чем переход на расположенные ниже по энергии узкие метастабильные уровни Е и Е б - Время жизни атома в этих состояниях составляет около 10 - 3 с, что очень велико по атомным масштабам. [26]
Естественно, эффективное управление выходными энергетическими характеристиками лазера обеспечивается в наибольшей мере тогда, когда временная расстройка между дополнительным импульсом тока и основным ( импульсом возбуждения) меньше времени жизни метастабильных уровней. [27]
Однако этот закон изменения интенсивности люминесценции ( с течением времени) не соблюдается, так как начало рекомбинации несколько отстает от начала возбуждения; в частности, некоторые электроны, находящиеся в зоне проводимости, могут попасть в потенциальные ямы ( на метастабильные уровни) и продолжительное время не будут участвовать в рекомбинационных процессах. [28]
В правой части соотношения (10.5) учтены всевозможные потери энергии единицей объема в единицу времени: 1) на ионизацию газа электронным ударом, 2) на рекомбинации, 3) на возбуждение атомов электронным ударом, 4) на излучение при свободно-свободных переходах и ( что существенно для разреженной межзвездной среды), 5) на излучение энергии в запрещенных линиях, т.е. на возбуждение метастабильных уровней. [29]
Наоборот, при вынужденном излучении с метастабильных уровней насыщение легко достигается, если внешние высвечивающие влияния действуют слабо и т 10 - 2 сек. Заполнение метастабильных уровней в этих случаях происходит через промежуточный нормальный уровень / / ( см. рис. 4, стр. В этих случаях применение формулы (2.37) вполне оправдано. [30]