Возбужденные уровни

Cтраница 3

В целом из изучения возбужденных уровней ядер следуют два вывода об области применимости оболочечных представлений. Во-первых, оболочечные эффекты наиболее отчетливо проявляются у ядер магических и близких к магическим. [31]

Для инертных газов, имеющих долгоживущие возбужденные уровни, процессы двухступенчатой ионизации (2.4) при не слищ, ком высоких температурах, характеризующих область первой ионизации, идут гораздо быстрее, нежели ионизация из основ-ного состояния. При этом скорость этих процессов определяется скоростью возбуждения; можно считать, что возбуженные атомы ионизуются практически мгновенно. [32]

Si-энергии основного и одного из возбужденных уровней, энергии атома примеси, последний, поглощая фотон, переходит в возбужденное состояние, если квантовый переход &0 - разрешен отбора правилами. При измерениях спектров темп - pa ПП подбирается так, чтобы ионизовались только возбужденные атомы примеси ( фототер-мич. В результате фотопроводимость возникает только при определ. [33]

В зависимости от длительности высвечивания возбужденных уровней или периодов полураспада радиоизотопов, которые служат основой для аналитического определения, появляются некоторые особенности в методике инструментального Y cneKTP - метрнческого активационного анализа. [34]

Известно, что плотности заселенностей возбужденных уровней в газовых лазерах сильно изменяются при генерации. Эти эффекты легко наблюдать, если рядом с газоразрядной трубкой поместить дифракционную решетку. [35]

Эти условия равновесия определяются глубиной возбужденных уровней ионов Се3 и атомарных центров относительно зоны проводимости. [36]

Таким образом, из-за спонтанных переходов возбужденные уровни энергии атома имеют хотя и малую, но конечную ширину, а даваемые квантовой механикой строго дискретные значения энергии этих уровней следует понимать как средние значения. Бесконечно узким является только наинизший уровень энергии, соответствующий основному состоянию атома. Возбужденные состояния атома, строго говоря, не являются стационарными. Они получаются строго дискретными тогда, когда рассматривается изолированный атом. Для получения истинной картины необходимо даже свободный атом рассматривать вместе с электромагнитным полем. [37]

В молекулах не все переходы с возбужденных уровней на более низкие сопровождаются излучением. [38]

Qe - Поскольку существует неограниченное число возбужденных уровней, этот множитель может быть сколько угодно большим. [39]

В этом случае необходимо учитывать смещение высших возбужденных уровней бе ( s), обусловленное взаимодействием с другими атомами. [40]

Энергетическая диаграмма центра свечения с метастабильным. [41]

Кроме того, при наличии нескольких возбужденных уровней центра, с которых электрон может под действием тепловых колебаний забрасываться в зону проводимости, выход рекомбина-ционного послесвечения будет изменяться в зависимости от того, в каком из возбужденных состояний находится система. Это позволяет выявить неэлементарность полос поглощения, разложить их на субполосы и установить тем самым энергетическую структуру центра, что облегчает также познание его кристаллохи-мической природы ( см. гл. В качестве примера на рис. 25 приведены данные, полученные Ч. Б. Лущиком и соавт. [42]

Однако применение этого метода к расчету более высоких возбужденных уровней оказывается затруднительным, ввиду необходимости введения большого количества дополнительных условий, обусловливающих ортогональность волновой функции этого возбужденного состояния соответствующим волновым функциям более низких энергетических состояний. [43]

Поэтому ниже дна зоны проводимости должны находиться возбужденные уровни, на которые электрон может переходить под действием излучения с частотой, меньшей частоты ионизации Ng. Между первым возбужденным и ионизованным состоянием донора, как и атома водорода, имеется еще ряд возбужденных уровней, которые переходят в сплошную полосу ионизованных состояний. Расстояние между уровнями мало вследствие наличия коэффициента 1 / s2, о котором уже говорилось в гл. Поэтому спектр поглощения твердого тела должен состоять из серии близких линий с частотой, лежащей в пределах от ЧЕ до MS, при которой должен начинаться сплошной спектр. При увеличении температуры линии расширяются в полосы, которые могут и перекрываться. Вследствие того что возбужденные уровни расположены очень близко друг к другу и к зоне проводимости, электрон, попавший на возбужденный уровень под действием излучения, может затем перейти в зону проводимости за счет энергии тепловых колебаний решетки. Таким образом, под действием излучения электроны начинают попадать в зону проводимости или путем прямых переходов, или через промежуточные возбужденные состояния. Если тело в отсутствие излучения было диэлектриком, то этот эффект называется фотопроводимостью. Под действием света может также заметно увеличиваться электропроводность полупроводников. Зависимость фотопроводимости от частоты излучения оказывается сложной вследствие возможности тепловых переходов между возбужденными состояниями, а также в силу зависимости коэффициента поглощения от частоты. [44]

В Отличие от основного уровня, все возбужденные уровни ядра имеют конечную ширину. [45]

Страницы: 1 2 3 4