Cтраница 3
На рис. 11.2.1 приведены аналогичные данные для перехода в воздушной среде. Видно, что процесс селективного усиления продолжается на большом расстоянии вниз по течению от области линейного роста возмущений. [31]
Относительно влияния атмосферы на возбуждение также нельзя пока сделать никаких определенных выводов. В ряде работ указывается, что ни в какое соответствие с изменением температуры плазмы или ионизационного потенциала газа изменение интенсивности линий поставить не удается. Валли и др. [185] показали, что селективное усиление некоторых линий в инертных газах имеет резонансный характер. [32]
В воде сначала развивается процесс перехода в динамическом пограничном слое и лишь затем возникают турбулентные пульсации температуры. После разрушения последних участков ламинарного течения начинаются расширение спектра пульсаций и развитие процесса турбулентного переноса. Поле возмущений, которое первоначально формируется с помощью процесса селективного усиления, затем распространяется на весь спектр турбулентных пульсаций. Турбулентные вихри в широком диапазоне волновых чисел испытывают сильное влияние генерации турбулентности за счет выталкивающей силы. Амплитуда возмущения скорости достигает максимума в конце области перехода, тогда как интенсивность пульсаций температуры продолжает расти и ниже по потоку. Развитие процессов турбулентного переноса вызывает соответствующее увеличение тепловых потоков. [33]
Как показано в разд. Возмущения в пределах некоторой полосы, частот имеют более высокую скорость усиления, чем в остальной части спектра. В случае низкой температуры воды процесс перехода также начинается с селективного усиления возмущений, движущихся вниз по течению. [34]
Как показано в разд. Возмущения в пределах некоторой полосы частот имеют более высокую скорость усиления, чем в остальной части спектра. В случае низкой температуры воды процесс перехода также начинается с селективного усиления возмущений, движущихся вниз по течению. [35]
В спектроскопии стимулированного излучения [4, 5] эта проблема сейчас может быть решена двумя путями. Первый, наиболее используемый путь - внесение в резонатор ОКГ селективных потерь, подавляющих усиление на частотах линий основного перехода и создающих максимальную добротность на частоте исследуемой линии. Чаще всего для этих целей используются селективные зеркала и реже резонаторы с различными дисперсионными элементами. Второй путь связан с внесением в оптический резонатор селективного усиления, повышающего на частоте возбуждаемой линии величину эффективного ае до необходимого значения. [36]