Идеальный магнитный усилитель
Cтраница 2
Эта зависимость представляет собой характеристику вход - выход идеального магнитного усилителя с обратной связью. Первое слагаемое определяет подмагни-чивание от обмотки управления, второе - подмагничива-ние от обмотки обратной связи. Это соотношение справедливо и для реального магнитного усилителя, имеющего характеристику вход - выход, изображенную на рис. 10.4, а. Составляющая 1 - 2 определится уже эквивалентным током обмотки обратной связи. [16]
Таким образом, выявлены все возможные установившиеся режимы работы идеального магнитного усилителя. Показано, что численные значения обобщенных параметров о, ( У, и kP полностью определяют вид режима, зависимости токов, противо-эдс и индукций в магнито-проводах от времени. [17]
 |
Реальная кривая намагничивания. [18] |
Полученные ранее соотношения и характеристики действительны не только для идеальных магнитных усилителей, но и остаются справедливыми для реальных магнитных усилителей с магнитопроводами из сплавов с прямоугольной петлей гистерезиса. При использовании магнитопроводов из трансформаторной стали приведенные формулы становятся мало пригодными для получения количественных результатов. [19]
На рис. 2.10, г пунктиром нанесена эта прямая, соответствующая идеальному магнитному усилителю, а в четвертом квадранте по ней построена характеристика Я ср / ( Яу), отмеченная также пунктиром. [20]
Для вывода аналитических зависимостей, характеризующих влияние обратных связей, рассмотрим уравнение идеального магнитного усилителя. [21]
 |
Статические характеристики реального ( сплошная линия и идеального ( пунктирная линия магнитных усилителей. [22] |
В случае сердечников из низкокачественного материала статическую характеристику следует строить, пользуясь теорией линеаризованного, а не идеального магнитного усилителя. [23]
Иногда с целью упрощения анализа работы и физических процессов, возникающих в МУ, исходят из понятия идеального магнитного усилителя, в котором нет потерь и рассеяния магнитных потоков. [24]
Эта зависимость, напоминающая уравнение идеального трансформатора, является уравнением статической характеристики / н / ( / у) идеального магнитного усилителя. Точка К соответствует ан О, когда постоянно насыщены оба сердечника сразу и, следовательно, равенство ( 6 - 13) перестает быть справедливым. [26]
В последующий интервал времени от t до Т ( от ( at л до 2л) электромагнитные процессы в идеальном магнитном усилителе повторяются в том же порядке, как на интеовале времени от f до t ( от ш / 0 до я), с той разницей, что у первого идеального насыщающегося реактора режим намагничивания такой, как был у второго, и наоборот. [27]
Такой режим работы магнитного усилителя называется режимом свободного намагничивания. Идеальный магнитный усилитель с последовательным соединением рабочих обмоток двух насыщающихся реакторов при этом эквивалентен замкнутому ключу. [28]
 |
К построению характеристики. [29] |
Такой вид характеристики объясняется тем, что обмотка обратной связи создает дополнительное под-магничивающее поле и для получения одного и того же тока нагрузки требуется уже меньший ток управления. Для идеального магнитного усилителя ( материал сердечника имеет идеальную кривую намагничивания, изображенную на рис. 10.1) справедлив закон равенства намагничивающих сил обмотки нагрузки и обмотки управления. В магнитном усилителе с обратной связью намагничивающая сила обмотки управления wy складывается с намагничивающей силой обмотки обратной связи шос. [30]
Страницы: 1 2 3