Cтраница 4
Vn - изгибающий момент и обобщенная поперечная сила на контуре Г пластины; М, V - погонные внешние усилия, вызывающие изгиб и кручение подкрепляющего ребра. [46]
В работе В. И. Павленко показано, что в первоначальный момент нагружения осевому перемещению трубы препятствуют только силы сцепления и до их нарушения внешние усилия от труб воспринимаются только этими силами. В области действия сил сцепления расчетная и фактическая деформации цементного камня совпадают. [47]
Принципиальное отличие силовых граничных условий задач устойчивости от силовых граничных условий линейных задач поперечного изгиба выявляется тогда, когда на торец стержня передаются сосредоточенные внешние усилия. Оно обусловлено тем, что в задачах устойчивости рассматриваются условия равновесия в отклоненном, искривленном положении системы. [48]
В отличие от уравнения (11.136), уравнения (11.134) и (11.135) содержат не только нелинейные слагаемые при аИ0 и ядра вязко-упругих операторов, но и внешние усилия, которые входят в эти уравнения в непростом виде, как для линейного случая. [49]
Конструкция уплотнения, показанная на рис. 4 - 7 г, лишена этого недостатка, она обеспечивает жесткое крепление вводимой в печь детали, и внешние усилия не могут нарушить уплотнение или вызвать перемещение стержня. Уплотнение этого типа применяется главным образом при устройстве токовводов. [50]
Постановка задачи в этом случае следующая: пусть в теле, находящемся в ненапряженном состоянии, есть концентратор напряжений заданной формы, далее к этому телу прикладываются внешние усилия, в том числе и к граничной поверхности концентратора напряжений. Под их влиянием тело деформируется, изменяется и форма граничной поверхности концентратора напряжений. [51]
Постановка задачи в этом случае следующая: пусть в теле, находящемся в начальном состоянии, есть концентратор напряжений заданной формы, далее к этому телу прикладываются внешние усилия, в том числе и к граничной поверхности концентратора напряжений. Под их влиянием тело деформируется. [52]
Тогда, очевидно, становится необходимым дать характеристику интересующей нас жидкости с динамической и термодинамической стороны и установить вполне определенно, как она реагирует на градиенты давления и внешние усилия. Следует также сформулировать гидродинамический эквивалент закона Ньютона: сила, воздействующая на любое тело, равняется произведению массы этого тела на его ускорение. Более детально эта формулировка будет зависить от природы жидкости и условий, при которых она движется. Хотя мы, в конечном итоге, заинтересованы только в движении жидкости в пористой среде, будет полезно рассмотреть вначале динамическую характеристику жидкости, как она дается в классической гидродинамике струйного потока. [53]