Ускорение - плазма
Cтраница 2
Книга рассчитана на инженеров, научных работников и студентов, интересующихся проблемами управляемых термоядерных реакций и ускорения плазмы. [16]
 |
Принципиальная схема работы коаксиального плазменного инжектора. [17] |
Внимательный читатель может заметить, что в нашем объяснении действия простейшего плазменного инжектора все сводится к макроскопической картине ускорения плазмы под влиянием макроскопических сил, а физический механизм процесса остается в значительной степени скрытым. Рассмотрим поэтому, как ведут себя в данном процессе частицы, принадлежащие обеим компонентам плазмы. [18]
Хойла ( Hoyle, 1949), которые высказали предположение, что магнитные нулевые Х - точки могут служить местом нагрева и ускорения плазмы в солнечных вспышках и авроральных суббурях. Вероятно их интерес к Х - точкам был обусловлен тем, что магнитное поле препятствует ускорению частиц, если только электрическое поле не содержит компоненту, параллельную магнитному полю. Первые исследователи полагали, что электроны быстро замыкают накоротко любое параллельное электрическое поле, так что магнитные нулевые области ( или точки) считались наиболее благоприятным местом ускорения частиц. Магнитные нулевые точки обычно возникают там, где существует два или более источников магнитного поля как, например, Солнце и Земля. Если вблизи такой нулевой точки существует электрическое поле, то заряженные частицы в нем будут испытывать ускорение до тех пор, пока не переместятся в область, где магнитное поле более не является пренебрежимо малым. Эти механизмы основаны на использовании неоднородных в пространстве, а иногда и во времени, магнитных полей ( см. гл. [19]
 |
Нагрузочные характеристики импульсно-подмагничиваемых элементов в относительных единицах. [20] |
Одной из областей применения систем неизменного тока является квантовая электроника, требующая зарядных устройств накопителей энергии лазерных и локационных установок, устройств импульсного ускорения плазмы, импульсной обработки металлов, импульсных источников света и звука. [21]
 |
Пересоединение Свита-Паркера. Область диффузии заштрихована. [22] |
В литературе появилось множество ошибочных концепций этой наиболее фундаментальной модели пересоединения, включая неправильный множитель 2 в разных местах и неверное предположение о том, что ускорение плазмы вдоль слоя происходит исключительно за счет градиента давления. [23]
 |
Обозначения, используемые при расчете эффекта градиентов давления в токовом слое Свита-Паркера. [24] |
В базовой версии модели Свита-Паркера, рассмотренной в предыдущем пункте, скорость истечения VQ равна альфвеновской скорости VAI - Это неявно предполагает, что давление выходящего потока р такое же, как давление pN в нейтральной точке N в центре токового слоя или близко к нему, так что градиенты давления плазмы вдоль слоя не играют никакой роли в ускорении плазмы от состояния покоя в нейтральной точке до значения VQ при истечении. Однако, в принципе, давление в вытекающем потоке ро можно задать в виде любого другого ( положительного) значения, в результате чего мы получим другую скорость истечения и, следовательно, другую скорость пересоединения. [25]
На форму и характеристики расширяющейся дуги на участке / оказывают воздействие следующие факторы: 1) расширение дуги, связанное с нагревом газа внутри нее; 2) динамическое воздействие набегающего газового потока; 3) магнитное сжатие дуги, обусловленное взаимодействием осевой составляющей тока с азимутальным собственным магнитным полем, которое препятствует расширению дуги и способствует ускорению газа в осевом направлении; 4) электромагнитное ускорение плазмы, связанное с взаимодействием радиальной составляющей тока с собственным азимутальным магнитным полем; 5) продольный градиент давления в свободном потоке; 6) вязкость среды, оказывающая влияние на скорости деформаций газовых объемов; 7) энергообмен дуги с окружающим холодным газом; 8) массообмен, обусловленный диффузией. [26]
 |
Плазменная пушка для магнитной ловушки со встречными полями, обеспечивающими устойчивую форму проводящего газа с остроконечной геометрией. [27] |
В приборах для ускорения проводящей среды происходит превращение электрической энергии в механическую. Ускорение плазмы в кондукционном насосе называют ускорением в скрещен - ных полях. Ускорение по схеме индукционного насоса лежит в основе асинхронного плазменного двигателя. В обоих случаях магнитные поля создаются токами в специальных обмотках. [28]
Ускорение плазмы в системе о при относит. [30]
Страницы: 1 2 3 4