Данное ускорение

Cтраница 1

Данное ускорение называют также нормальным, поскольку оно направлено по нормали ( перпендикуляру) к вектору скорости. [1]

Иначе говоря, надо выяснить, обязано ли данное ускорение взаимодействию между телами или движению самой системы отсчета. Например, толчок, который испытывает пассажир при внезапной остановке поезда, свидетельствует о неравномерности движения поезда относительно Земли. На перроне в этот момент никто толчка не испытывает, так что нельзя приписать ускорение пассажира проявлению каких-либо сил взаимодействия. Следовательно, система отсчета, связанная с Землей, а не с поездом, отличается тем свойством, что в ней ускорения тел обязаны только их взаимодействиям, например действию силы тяжести. О тонких эффектах, связанных с вращением Земли, будет сказано в своем месте. [2]

Далее, при помощи соответствующих опытов мы сможем установить, что направление ускорения совпадает с направлением силы, вызывающей данное ускорение. Для этого могут служить, например, описанные нами опыты со стальным шаром на стекле. Наконец, производя опыты, с телом, на которое одновременно действует несколько сил ( со стороны нескольких тел), мы обнаружим, что ускорение тела пропорционально равнодействующей всех сил и совпадает с ней по направлению. [3]

Обратимся теперь к рассмотрению общего случая неравномерного и непоступательного движения тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость, предполагая, что центр тяжести тела ( или как-нибудь иначе выбранный полюс) движется с данным ускорением, а само тело заданным образом вращается вокруг мгновенной оси, проходящей через полюс. [4]

В общем случае согласно закону равенства действия и противодействия сила инерции является противодействием по отношению к силе R, следовательно, в действительности сила инерции приложена не к самой движущейся точке М, а к тому телу, в результате взаимодействия с которым эта точка получает данное ускорение. [5]

Сила F груза условно приложена нами к самому грузу в целях применения к решению задачи метода РИС-кинетостатики. Но эта сила реальна по отношению к нити, заставляющей груз двигаться с данным ускорением вверх. При - некотором ускорении натяжение Т нити может оказаться настолько большим, что нить оборвется. [6]

Если п есть общее число наблюдений, и мы вычислили п - 1 коэффициентов ряда синусов для гармонического анализа данных ускорения, полученных с помощью локальных квадратичных парабол, то мы можем принять, что не все эти коэффициенты действительно будут нужны для представления истинного ускорения. Наивысшие коэффициенты соответствуют высокочастотным колебаниям, которые по аэродинамическим соображениям следует считать весьма неправдоподобными. [7]

Таким образом, необходимо по функции профиля дороги определить функцию ускорения или иметь реализации ускорения оси катка для заданной скорости движения. Так как мы считаем, что статистические данные перемещения и поворота оси катка известны, то в дальнейшем будет показано, как по этим данным определить статистические данные ускорений. Существенным является то, что продольный и поперечный профили дороги можно считать статистически независимыми. [9]

Доплеровский спектр при мультипликативном ускорении-уравнение. [10]

Расчеты выполнены для трех различных времен накопления Г 25 50 и 100с, различных ускорений U и ц и двух значений cos fit. Как видно из рисунков, монохроматическая частота ускоренно движущегося источника трансформируется при приеме в широкополосный частотный спектр, полнота которого тем больше, чем больше время накопления при данном ускорении. При фиксированном времени накопления Т полнота спектра возрастает с увеличением ускорения. В этом смысле возрастание ускорения эквивалентно ( для аддитивного ускорения) увеличению времени накопления. При мультипликативном ускорении ( см. рис. 23) время накопления влияет на вид доплеровского спектра лишь в пределах действия ускорения. На рис. 21 приведены значения комплексов [ / ш0 / 2с0, что позволяет использовать выполненные расчеты для произвольных значений С / и со0, отличных от указанных выше. В частности, из рис. 21 следует, что аналогичный до-плеровский спектр можно получить для больших частот, но при соответственно меньших ускорениях. [11]

Перегрузки легко объяснить и с точки зрения инер-циального наблюдателя. С этой точки зрения силы инерции отсутствуют, но помимо сил тяготения к космическому кораблю и к каждому из тел, в нем находящихся, приложены силы, действующие при непосредственном соприкосновении и сообщающие сем этим телам данное ускорение. Мы видели ( § 119), что в этом случае ускоряемые тела оказываются деформированными и, значит, между их частями действуют силы упругости такие же, какие действовали бы между ними, если бы тела покоились и на них действовала бы увеличенная сила тяготения. [12]

Перегрузки легко объяснить и с точки зрения инерциального наблюдателя. С этой точки зрения силы инерции отсутствуют, но помимо сил тяготения к космическому кораблю и к каждому из тел, в нем находящихся, приложены силы, действующие при непосредственном соприкосновении и сообщающие всем этим телам данное ускорение. Мы видели ( § 119), что в этом случае ускоряемые тела оказываются деформированными и, значит, между их частями действуют силы упругости, такие же, какие действовали бы между ними, если бы они покоились и на них действовала бы увеличенная сила тяготения. [13]

Перегрузки легко объяснить и с точки зрения инер-циального наблюдателя. С этой точки зрения силы инерции отсутствуют, но помимо сил тяготения к космическому кораблю и к каждому из тел, в нем находящихся, приложены силы, действующие при непосредственном соприкосновении и сообщающие всем этим телам данное ускорение. Мы видели ( § 119), что в этом случае ускоряемые тела оказываются деформированными и, значит, между их частями действуют силы упругости такие же, какие действовали бы между ними, если бы тела покоились и на них действовала бы увеличенная сила тяготения. [14]

Перегрузки легко объяснить и с точки зрения инер-циального наблюдателя. С этой точки зрения силы инерции отсутствуют, но, помимо сил тяготения, к космическому кораблю и к каждому из тел, в нем находящихся, приложены силы, действующие при непосредственном соприкосновении и сообщающие всем этим телам данное ускорение. Мы видели ( § 119), что в этом случае ускоряемые тела оказываются деформированными, и, значит, между их частями действуют силы упругости такие же, какие действовали бы между ними, если бы тела покоились и на них действовала бы увеличенная сила тяготения. [15]

Страницы: 1 2