Cтраница 3
Ереванском физическом институте завершено соору-жение еще более мощного циклического ускорителя электронов, на 6 Гэв. [31]
Применительно к форме траекторий полета частиц различают циклические ускорители ( циклотроны, синхротроны, фазотроны и пр. [32]
Какие факторы обеспечивают горизонтальную устойчивость движения в циклических ускорителях. Какие требования это налагает на закон изменения магнитного поля. [33]
С такой же частотой вращается частица в циклическом ускорителе - циклотроне. Поэтому частоту называют циклотронной. [34]
Важным примером является синхротронное излучение заряженных частиц в циклических ускорителях. [35]
Такой процесс имеет место, например, в циклических ускорителях. [36]
Такой эффект действительно наблюдается при движении частиц в циклических ускорителях при больших энергиях. [37]
Движение ускоряемой частицы ( протона, электрона) в циклических ускорителях в действительности является сложным. Дело в том, что наличие квазиупругих сил, возвращающих частицу на орбиту ( если частица почему-либо отклонится от предвычисленной орбиты, составленной из дуг радиуса г mv / eB ( t, R)), и пропорциональных отклонениям х и z, приводит к тому, что ускоряемая частица в процессе своего движения колеблется около предвычисленной орбиты. Эти колебания называются бетатронными ( так как первоначально были исследованы для движения электронов в бетатроне) или свободными. [38]
Для получения пучков электронов большой энергии применяют два других типа циклических ускорителей: бетатрон и синхротрон. [39]
Для получения пучков электронов большой энергии применяют два других типа циклических ускорителей - бетатрон и синхротрон. Бетатрон основан на явлении электромагнитной индукции и будет рассмотрен в гл. [40]
На каком принципе работает синхрофазотрон и в чем его отличие от других циклических ускорителей: циклотрона, фазотрона, бетатрона и синхротрона. [41]
Большой мощностью и малой расходимостью обладает синхротрон-нов излучение, получаемое в циклических ускорителях электронов - накопительных кольцах. При достижении релятивистских скоростей электроны длительное время движутся по круговым траекториям в магнитном поле. Излучение возникает в результате искривления траекторий электронов и появления центростремительного ускорения. Излучение имеет малую расходимость, а его мощность даже на больших ( до 40 м) расстояниях от источника гораздо больше, чем для рентгеновской трубки. Время экспонирования сокращается до нескольких секунд по сравнению с несколькими часами при использовании обычных рентгеновских установок. [42]
В качестве источника ионизирующего излучения при радиоскопии чаще применяют рентгеновские аппараты, реже линейные и циклические ускорители, а также радиоизотопные источники большой мощности. Перспективно применение нейтронного излучения, получаемого в ядерных реакторах или генераторах нейтронов. [43]
Несколько особо стоит вопрос об ускорителях на единицы Мэв, являющихся инжекторами больших циклических ускорителей. Здесь оказывается удобным применять в качестве ускоряющей системы одиночный колебательный контур в виде отрезка коаксиальной линии. Указывается, что подобные ускорители могут применяться как сверхмощные источники гамма-излучений в промышленности. [44]
Новые возможности получения интенсивных пучков быстрых и медленных нейтронов появились после изобретения циклических ускорителей заряженных частиц и ядерных реакторов. В ускорителях получаются быстрые нейтроны при помощи ( а, п) -, ( р, п) - или ( d, n) - реакций, идущих при соударении ускоренных а-частиц, протонов или дейтонов с мишенью. В наиболее распространенных типах ядерных реакторов получаются медленные ( в основном тепловые) нейтроны, которые образуются в результате замедления нейтронов, испускаемых в процессе деления ядер урана или другого ядерного горючего. В обоих случаях получаются пучки нейтронов несравненно большей интенсивности, чем с помощью нейтронных источников. В особенности интенсивные пучки нейтронов [ - 1018 нейтр / ( см2 - сек) ] позволяют получать ядерные реакторы, работающие в импульсном режиме. [45]