Условие - консервативность
Cтраница 1
Условие консервативности эквивалентно требованию независимого сохранения двух слагаемых полной энергии: механической и внутренней. [1]
Возвращаясь к условию консервативности внешних сил (6.996), отметим, что оно согласно (6.97) заведомо выполняется для мертвых внешних нагрузок. В остальных случаях требуется специальное рассмотрение. [2]
В искривленном пространстве-времени условие консервативности уже не имеет смысла уравнения непрерывности и потому не позволяет сформулировать закон сохранения 4 - импульса. [3]
Таким образом, одним из условий консервативности системы является стационарность внешних полей. Частным случаем консервативной системы является замкнутая ( изолированная) система, внешние поля в которой отсутствуют. Материальные точки замкнутой системы взаимодействуют только друг с другом, но ни с какими телами вне системы. [4]
Таким образом, одним из условий консервативности системы является стационарность внешних полей. [5]
В области, где нет источников, тензор энергии-импульса удовлетворяет условию консервативности (4.12), которое, как и в случае скалярного поля, позволяет сформулировать законы сохранения энергии и проекции углового момента на направление оси симметрии метрики Керра. [6]
Откажемся от условия постоянства К в ходе нормальной направленной кристаллизации, но сохраним условие консервативности системы. [7]
При экспериментальном определении характеристик материала, обусловливающих трещиностойкость конструкции, должны быть соблюдены условия консервативности оценок. [8]
Контроль за счетом осуществляется путем проверки условий полного и покомпонентного баланса, а также проверки условия консервативности в каждом узле разностной сетки. [9]
Нетрудно видеть, что при всесторонне равномерном давлении ( L отсутствует) и заделке нижнего основания условие консервативности внешней нагрузки выполняется и задача самосопряжена. [10]
Система тел, механическая энергия которой постоянна, называется консервативной. Условие консервативности - отсутствие перехода механической энергии в другие виды энергии и обмена энергией с телами, не принадлежащими к данной системе. Второе условие выполняется в тех случаях, когда алгебраическая сумма работ всех внешних сил, действующих на систему, за исключением, конечно, сил внешнего консервативного поля, равна нулю. [11]
Уравнения (12.15) позволяют построить запаздывающие решения и рассчитать гравитационное излучение системы движущихся тел в полной аналогии с результатами гл. В противном случае условие консервативности в смысле СТО dvT v 0 не будет выполняться, поскольку гравитационное поле трансформирует это условие в равенство нулю ковариантной производной. Чтобы корректно описать гравитационное излучение гравятирующей системы, необходимо в уравнениях Эйнштейна учесть также члены, квадратичные по ф, которые можно отнести к травой части уравнений Д Аламбера, рассматривая их как вклад эффективного тензора энергии-импульса гравитационного поля. [12]
Поскольку вариация действия материи по метрике дает тензор энергии-импульса материи, а вариация гравитационного действия - тензор Эйнштейна, то возникает вопрос об энергии-импульсе самого гравитационного поля. Частично ответ на этот вопрос содержится в характере условия консервативности для тензора энергии-импульса материи в ОТО: сохраняющиеся величины, которые можно построить при наличии векторов Киллинга, содержат вклад как материи, так и гравитационного поля. [13]
Уравнения Эйнштейна (12.11) связаны тождествами Бианки (12.5) и поэтому они совместны только при выполнении условия консервативности тензора энергии-импульса материи. Последнее справедливо при выполнении уравнений движения. [14]
 |
Зависимость степени концентрирования от х. [15] |
Страницы: 1 2