Cтраница 3
Чтобы получить общее решение уравнений Максвелла, необходимо к запаздывающему решению (41.24) добавить произвольное решение ф, Ав уравнения Даламбера, удовлетворяющее условию Лоренца. [31]
Чтобы получить общее решение уравнений Максвелла, необходимо к запаздывающему решению (41.24) добавить произвольное решение ф0, А0 уравнения Даламбера, удовлетворяющее условию Лоренца. [32]
Квантование струны в ковариантной калибровке вполне аналогично ковариантному квантованию электромагнитного поля в формализме Гупта - Блейлера, при этом связи Вирасоро играют роль условия Лоренца. [33]
Таким образом, мы видим, что трудности, возникающие при полностью ковариантной трактовке электромагнитного поля, не являются непреодолимыми при условии, что условие Лоренца рассматривается как ограничение для средних значений. [34]
Использование величины iiv удобно тем, что на нее можно наложить совместимое с ур-ниями Эйнштейна линейное условие Де-Дондера - Лапчоса - Фока ( jVtv 0, аналогичное условию Лоренца в электродинамике. При квантовании, так же как и в квантовой электродинамике, это условие удобно накладывать на векторы физ. [35]
При наложении на потенциалы условия Лоренца (61.4) функция х, с помощью которой осуществляется калибровочное преобразование потенциалов (46.13), не может быть выбрана произвольно; необходимо, чтобы условие Лоренца (61.4) сохранялось при калибровочных преобразованиях. [36]
Никакой физический результат не может зависеть от выбора произвольной функции /, на которую заранее не накладываются никакие ограничения. Условие Лоренца было подобрано только в целях упрощения (12.43) и (12.44), но не является физически необходимым. [37]
Как отмечалось в § 4, скалярная функция % ( х) дА ( х) в рассматриваемой здесь диагональной калибровке удовлетворяет свободному уравнению (4.15) даже при наличии взаимодействия с источниками. Поэтому ослабленное условие Лоренца ( 18) сохраняет свою форму и при включении взаимодействия квантового электромагнитного поля с сохраняющимся током заряженных частиц. [38]
Если же скорость пули при движении вагона уменьшится с Wl до W 4 / 7, то фактическое время ее движения сквозь вагон станет равным t l / W 80 - 7 / 4 140, а по часам в вагоне оно будет вычислено как t t / n - At 140 - 4 / 5 - 12100 как и при покое вагона. Значит, при выполнении трех условий Лоренца внутренней несогласованности между процессами в движущейся системе не возникает, поскольку при этом, согласно преобразованиям Лоренца, скорости движения всех тел внутри нее ( кроме скорости света) уменьшаются. [39]
Преобразования (6.34) и (6.35) называются калибровочными преобразованиями, а инвариантность полей относительно этих преобразований называется калибровочной инвариантностью. Соотношение (6.36) между АиФ называется условием Лоренца. [40]
Однако это выражение так же не подходит, как и прежнее, поскольку оно обращается в нуль в лоренцевой калибровке. Выход из этой дилеммы состоит в том, чтобы постулировать, что условие Лоренца не выполняется как операторное тождество. [41]
Выражение полей через потенциалы, как было показано, не изменяется от преобразований калибровки. Поэтому в дальнейшем всегда будет предполагаться, что необходимое преобразование выполнено и условие Лоренца удовлетворено. [42]
Центральную роль здесь играет условие Лоренца. При квантовании ( 17) подразумевалось, что компоненты потенциала Av независимы, поэтому накладывать условие Лоренца как условие на операторы нельзя. [43]
Таким образом, продольная степень свободы не отщепляется от поперечных. Отсюда следует, что в процессе временной эволюции физические состояния, для которых справедливо ( в среднем) условие Лоренца ( х) 0 могут перейти в состояния, содержащие отличную от нуля продольную составляющую. [44]
О векторном потенциале, удовлетворяющем этому условию, говорят, что он принадлежит к лоренцевой калибровке. Это единственное условие эффективно сокращает число независимых компонент вектора Лц с четырех до трех. Однако условием Лоренца вектор Лц не определяется единственным образом. [45]