Условие - медленность
Cтраница 2
Показать, что формула (105.16) остается справедливой для поля во всем пространстве вне вращающегося сферического тела при условии медленности вращения ( момент М С cmrg), но без требования слабости центрально-симметричной части поля ( А. Г. Дорошкевич, Я. Б. Зельдович, И.Д.Новиков, 1965; В. [16]
Показать, что формула ( 105 16) остается справедливой для поля во всем пространстве вне вращающегося сферического тела при условии медленности вращения ( момент М cmrg), но без требования слабости центрально-симметричной части поля ( А. Г. Дорошкевич, Я. Б. Зельдович, И. Д. Новиков, 1965; В. [17]
Основанием для такого подхода является допущение высокой добротности колебательного контура, при которой для существенного изменения амплитуды и, следовательно, запасенной в контуре энергии требуется время, измеряемое значительным числом периодов. Условие медленности изменения амплитуды, сформулированное в § 3.1, предполагается выполненным. [18]
 |
Потенциальный барьер, разделяющий равновесные положения дефекта. [19] |
Сопоставляя энергию активации миграции дефекта U0 с параметром графика на рис. 65, следует помнить условность последнего. Когда условие медленности не выполняется, то график на рис. 65 для функции одной переменной х теряет смысл. При этом формула (11.1) остается справедливой, но энергия активации t / 0 приобретает смысл независимого диффузионного параметра, определяющего энергию седловой точки в некотором многомерном пространстве конфигураций атомов кристаллической решетки вблизи дефекта. [20]
Рассогласование в системе устраняется за много периодов: при этом условии дискретную систему можно рассматривать как непрерывную. Для системы с одним интегратором без фильтра условие медленности устранения рассогласования обеспечивается, если коэффициент К много меньше единицы. [21]
Представим себе, что реакция в гальваническом элементе, помещенном в калориметр, осуществляется обратимо, например провода от электродов выведены из калориметра и электрический ток производит работу. Хотя в принципе величину д0бр и можно измерить в калориметре как поглощенную теплоту, но такое определение будет не совсем точным, так как нельзя строго соблюсти условие бесконечной медленности процесса. [22]
ТСВ могут быть эффективно применены и аналитические методы. Значительные перспективы их практического использования возникают в условиях медленности функции K ( t) в сравнении с колебаниями Свх ( /) и переходными процессами в ТСВ. В такой ситуации функционирование ТСВ может рассматриваться как совокупность пребывания ее в ряде состояний, каждое из которых характеризуется своей кинетикой. При минимаксном проектировании не требуется рассмотрения всего ансамбля этих состояний, достаточно изучить функционирование ТСВ в режиме с минимальными кинетическими константами. [23]
В общих курсах физики адиабитическое расширение ( или сжатие) часто определяется как достаточно быстрое. При этом имеется в виду другая сторона вопроса-процесс должен произойти настолько быстро, чтобы за это время тело не успело вступить в теплообмен с окружающей средой. Таким образом, имеется в виду условие, которое должно практически обеспечить теплоизолированность тела, а условие медленности по сравнению с процессами установления равновесия молчаливо подразумевается выполненным. [24]
В ofhmix курсах физики адиабатическое расширение ( или сжатие) часто определяется как достаточно быстрое. При этом имеется в виду другая сторона вопроса - процесс должен произойти настолько быстро, чтобы за это время тело не успело вступить в теплообмен с окружающей средой. Таким образом, имеется в виду условие, которое должно практически обеспечить теплоизолированность тела, а условие медленности по сравнению с процессами установления равновесия молчаливо подразумевается выполненным. [25]
Их особая роль связана с физическими свойствами системы и заключается в том, что только они могут существовать в исследуемых системах в качестве свободных колебаний. Все другие типы колебаний, в том числе и гармонические, с течением времени неизбежно трансформируются в собственные. В этой главе не рассматриваются изгибные колебания балок переменной длины, для которых пока еще нет достаточно универсальных и строгих методов расчета, а все известные результаты [ И, 16 - 18 ] получены приближенно при условии медленности изменения их размеров. [26]
Закон изменения в принципе произволен, однако обычно термин А. Условие медленности изменения амплитуд на характерном временном интервале, равном периоду Т, определяется неравенством dA / dtSiA / T. [27]
Можно проанализировать и другие примеры нестационарных сред, например введенную еще Лоренцем [ б ] модель диэлектрика, дополнив ее законами изменения числа поляризующихся гармонических электронных осцилляторов и правилами их взаимного превращения. Естественно, что принципиальная схема расчета электродинамических характеристик среды не требует видоизменения по сравнению с рассмотренным выше случаем ионизированного газа. Однако математическая сторона вопроса значительно усложняется. Во-первых, приходится учитывать взаимные превращения молекул нескольких типов. Во-вторых, из-за отличия действующего поля от среднего макроскопического нужно вводить поляризационную поправку. При этом приближенное математическое решение удается построить, только наложив условие медленности изменения свойств среды за времена релаксации рассматриваемых осцилляторов. [28]
Страницы: 1 2