Cтраница 2
Используя условие нормировки (4.1.1), для К из (4.1.5) получаем [ ср. [16]
Используя условие нормировки вероятностей, определить нормировочный коэффициент волновой функции 1р ( л) Ле-А 2а описывающей поведение некоторой частицы, где г - расстояние частицы от силового центра; а - некоторая постоянная. [17]
Применение условия нормировки к плоской гармонической волне де Бройля требует некоторой осторожности. В реальных условиях область движения микрочастицы У не может быть бесконечной, как это было бы для плоской гармонической волны. Поэтому обычно считают, что микрочастице сопоставляется почти гармоническая плоская волна де Бройля, которая совпадает с гармонической волной в достаточно большом объеме У0, а вне его быстро убывает. [18]
Согласно условию нормировки это значит, что число частиц на основном уровне при таких температурах должно быть порядка N, и мы имеем go ( e - ft / T - I) 1 - N, / и - - - goT / N. Однако в термодинамическом пределе это значит, что ц - - 0, и мы приходим к выводу, что должен существовать интервал достаточно низких температур 0 Т Т0, в котором химический потенциал в макроскопическом смысле должен считаться равным нулю. [19]
По условию нормировки ( см. разд. [20]
Согласно условию нормировки это значит, что число частиц на основном уровне при таких температурах должно быть порядка N, и мы имеем go ( e - ft / T - I) 1 - N, / и - - - goT / N. Однако в термодинамическом пределе это значит, что ц - - 0, и мы приходим к выводу, что должен существовать интервал достаточно низких температур 0 Т Т0, в котором химический потенциал в макроскопическом смысле должен считаться равным нулю. [21]
По условию нормировки (2.18) мощность, переносимая каждой волной, равна квадрату модуля амплитуды. [22]
При условии нормировки): ( F F) 6 ( F - /) норма конечна: ( F F) - - 1 / & F при любом конечном AF. Однако в матом, отношении использование их представляет ряд неудобств. Поэтому в аппарате квантовой механики, как правило, попользуют монохроматические В. [23]
Рассмотрим подробнее условие нормировки. [24]
Поскольку существует условие нормировки (16.15), то система трех уравнений (16.20) сводится к системе двух уравнений. [25]
Рассмотрим теперь условие нормировки для электронов в образцах n - типа. [26]
Учтем теперь условие нормировки ( 17), а также то, что при интегрировании осциллирующего множителя е - 21ш, содержащего вторую гармонику несущей, совместно с медленно меняющейся ( узкополосной) функцией и2 ( /, К) получается величина, близкая к нулю. [27]
Подробнее смысл условия нормировки (3.6) будет проиллюстрирован в следующем параграфе на примере свободной частицы. [28]
В силу условия нормировки производная по времени от последнего интеграла равна нулю. [29]
В силу условия нормировки интеграл в правой стороне равенства обращается в единицу. [30]