Cтраница 1
Условие поперечности накладывает дополнительные ограничения. Для четных значений / 2 существует только два поперечных состояния, а для нечетных значений / 3 - только одно поперечное состояние. В особом случае / 0 имеется только одно поперечное состояние, а для / 1 не существует поперечных состояний. [1]
Удобное для дальнейшего анализа условие поперечности (2.42) не вносит принципиальных ограничений. Напомним, что поля создаются только вихревыми токами. При этом, если излучающий электрический ток ориентирован вдоль луча, то эквивалентный магнитный - чисто поперечен в силу свойств операции ротора. [2]
Совокупность граничных условий и условий поперечности определяет все амплитуды полей. [3]
Нашей задачей является придать условию поперечности такой вид, чтобы оно позволяло нам простым видоизменением общих формул, полученных для частиц с массой покоя, отличной от нуля, получать аналогичные формулы для фотонов. [4]
Из соотношения (16.27) видно, что условие поперечности поля (16.39) удовлетворяется. [5]
В этом подсчете, однако, не учтено условие поперечности вектора А; все три его компоненты рассматривались как независимые. [6]
Как видно, в кулоновской калибровке электромагнитное поле удовлетворяет условию поперечности в обычном ( трехмерном) смысле. Фактическое сведение 4-компонентного поля к двухкомпонентному, происходящее вследствие градиентной инвариантности, тесно связано с равенством нулю массы покоя частиц поля - фотонов. Именно в силу этого важного свойства в уравнениях поля содержатся лишь производные от Av и возникает свойство калибровочной инвариантности электромагнитного поля. [7]
Такую четность имеют шаровые векторы Y и Y; из них, однако, лишь первый удовлетворяет условию поперечности. [8]
В случае фотона ( в отличие от обычной частицы со спином 1) волновая функция еще должна удовлетворять условию поперечности. Поэтому для получения волновой функции фотона, описывающей состояние с определенным полным моментом и его проекцией, надо построить линейные комбинации функций ( 33 2), удовлетворяющие этому дополнительному условию. Отсюда следует, что для фотона будет не три различных состояния с заданными квантовыми числами g и тд, а только два. [9]
Но благодаря условию поперечности оказывается, что порядок р и А безразличен. [10]
Это условие называется условием поперечности. Каждому значению k соответствуют два независимых направления поляризации о 1, 2 в поперечной плоскости, которые ортогональны вектору k и друг другу. [11]
Рассмотрим, как преобразуется абсолютная величина вектора электрического поля в волновой зоне при переходе к новой системе отсчета. Вначале не будем предполагать, что волна плоская, а используем лишь условие поперечности. [12]
Аналогичным образом определяется спектральное представление корреляционного тензора третьего ранга, причем тензор ВШ ( М выражается через bik, i ( k) формулой ( 34 11); б-функ-ционного члена эти тензоры не содержат. Уравнение непрерыв ности dbik i ( r) / dxizO приводит к условию поперечности спектрального тензора bit, ( k) по его третьему индексу. [13]
Аналогичным образом определяется спектральное представление корреляционного тензора третьего ранга, причем тензор Biki ( k) выражается через bik z ( k) формулой ( 34 11); б-функ-ционного члена эти тензоры не содержат. Уравнение непрерывности dbik, i ( г) / dxi 0 приводит к условию поперечности спектрального тензора bik, f ( k) по его третьему индексу. [14]
Аналогичным образом определяется спектральное представление корреляционного тензора третьего ранга, причем тензор Bikt ( k) выражается через bik, ( k) формулой ( 34 11); б-функ-ционного члена эти тензоры не содержат. Уравнение непрерывности dbik, i ( r) / dxi 0 приводит к условию поперечности спектрального тензора 6м, ( k) по его третьему индексу. [15]