Cтраница 1
Условие применимости приближения ЛТР в существенной степени зависит от роли излучения, т.к. радиационные процессы являются наиболее быстрыми. [1]
Условие применимости диполыюго приближения можно записать и как шс / а, что ограничивает рост интенсивности диполыюго И. [2]
Необходимо отметить, что условие применимости приближения диффузионного пограничного слоя накладывает ограничение снизу на величину числа Пекле. [3]
Не вдаваясь в подробности условий применимости приближения Берна, отметим лишь, что это приближение всегда пригодно при достаточно большой энергии рассеиваемых частиц. [4]
Последнее свидетельствует как о сохранении условий применимости приближения НДП, так и о незначительном влиянии полярности связей о-остова на я-электронную систему боразола. [5]
Допустим, что выполнено второе из условий применимости бор-новского приближения, относящееся к медленным частицам. Тогда & г 1, так как при малых энергиях мало и волновое число. [6]
Малость v и v1 есть как раз условие применимости борнов-ского приближения в случае кулонова взаимодействия. [7]
Расходимость интегралов в (8.4.26) связана с невыполнением условий применимости приближения геометрической оптики. Учет волновых свойств света и гравитационного излучения приводит к конечному ответу. Оказывается что при й-йсг О ( иГ) количество актов взаимопревращения волн вблизи экстремальной ( Q М) черной дыры порядка единицы, а суммарная интенсивность выходящих электромагнитных и гравитационных волн составляет конечную часть интенсивности падающего электромагнитного излучения. Остальная энергия при этом поглощается черной дырой. [8]
Диаграммы ( 100 6) соответствуют борновскому приближению для рассеяния ядер. Однако поскольку формула Резерфорда точная ( для ку-лоноеа взаимодействия), то справедливость полученных результатов в действительности ие требует соблюдения условия применимости бориовского приближения. [9]
Характерный линейный размер должен быть достаточно большим для того, чтобы плазму рассматривать как идеально проводящую жидкость с магнитным числом Рейнольдса, значительно большим единицы. Предположение достаточно большой величины L эквивалентно требованию бесконечной проводимости плазмы ( l / r) i -) - Условие (9.536) является хорошо известным условием применимости приближения магнитной гидродинамики. [10]
Поэтому ток в лабораторной системе совпадает с током, следующим из теории Друде. Таким образом видно, что для получения отклонений от этих формул нужно нарушение трансляционной инвариантности. Выше мы пренебрегли периодическим потенциалом - это отвечает условию применимости приближения эффективной массы в полупроводящих системах с малой плотностью электронов, которые представляют интерес в связи с КЭХ. Это приближение будет использоваться и дальше, но нужно помнить, что имеются тонкости, связанные с конкурирующими периодичностями, отвечающими решетке и магнитному полю. [11]
При изучении колебаний, как и любого другого физического явления, мы всегда вынуждены упрощать рассматриваемую систему, стремясь тем не менее сохранить в выбранной идеализированной модели наиболее важные черты явления. Однако никакую идеализацию нельзя продолжать до бесконечности, нужно всегда отдавать себе отчет, до каких пределов остается справедливой выбранная модель. Но и в рамках выбранной модели иногда еще остаются вопросы, связанные с условиями применимости приближений, использованных при конкретных расчетах. [12]
Некоторые из них представляют для исследователей в области топохимии, скорее, познавательный интерес, другие имеют особое значение. Одним из важных вопросов для кинетики топохимических реакций является, например, вопрос об условиях применимости стационарного приближения. Существенно также рассмотреть постулаты кинетики, так как именно их совокупностью определяется возможность ( или невозможность) применения в топохимии классических методов и приемов кинетического анализа. [13]
Относительно полос метальных групп, тонкая структура которых отличается от ожидаемой, в литературе имеется некоторая неопределенность. Теоретическое рассмотрение спин-спинового взаимодействия с приближением первого порядка показывает, что структура СН3 - СН должна давать для метильной группы дублет. Основное затруднение состоит, по-видимому, в игнорировании редко формулируемого условия применимости приближения первого порядка, согласно которому протон метинной группы должен быть химически сдвинут относительно других соседних протонов. Так, например, в системе - СН2 - СН ( СН3) - СН2 - протоны метильной группы не дадут четкого дублета, если у метиленовых групп не будет химического сдвига относительно протона метинной группы. [14]
Относительно полос метильных групп, тонкая структура которых отличается от ожидаемой, в литературе имеется некоторая неопределенность. Теоретическое рассмотрение спин-спинового взаимодействия с приближением первого порядка показывает, что структура СН3 - СН; должна давать для метильной группы дублет. Основное затруднение состоит, по-видимому, в игнорировании редко формулируемого условия применимости приближения первого порядка, согласно которому протон метинной группы должен быть химически сдвинут относительно других соседних протонов. Так, например, в системе - СН2 - СН ( СН3) - СН2 - протоны метильной группы не дадут четкого дублета, если у метиленовых групп не будет химического сдвига относительно протона метинной группы. [15]