Cтраница 1
Условие статистического равновесия может быть выражено путем приравнивания нулю правой стороны какого-либо из этих уравнений. [1]
Это и является условием статистического равновесия, выраженным уравнением (46.13), и, следовательно, если плотность р есть функция какого-либо свойства, характеризующего движение системы независимо от времени, то, очевидно, ансамбль систем будет находиться в статистическом равновесии. [2]
И) являются условием статистического равновесия ансамбля. В § 3 будут определены свойства, которыми должны обладать системы ансамбля, чтобы указанные выше допущения выполнялись. [3]
Причем необходимым и достаточным условием ( условием усиленного статистического равновесия) является установленное И. Н. Коваленко условие. [4]
Неравновесные значения указанных величин соответствуют процессам, протекающим в условиях нарушенного статистического равновесия; их будем обозначать обычными символами этих величин, равновесные - индексом, поставленным вверху справа от символа, обозначающего ту или иную величину. [5]
Имеются, однако, еще и иные условия, которым подчинено Р и которые являются не столько условиями статистического равновесия, сколько условиями, неявно заключенными в определении коэффициента вероятности, независимо от того, имеется или нет равновесие. [6]
В 1872 г. появляется важнейшая его работа, содержащая Я-теорему, доказывающую, что только больцма-новское распределение удовлетворяет условиям статистического равновесия. Больцман вводит при этом функцию Н - средний логарифм функции распределения. Доказывая, что функция Н с течением времени не может возрастать, он получает право истолковать ее ( с обратным знаком) как аналог энтропии. В 1877 г. он указывает связь этой функции с числом перестановок, соответствующим априорной вероятности данного распределения. [7]
Это предположение может быть, впрочем, легко доказано путем рассмотрения слабого взаимодействия данной системы с какой-нибудь другой на основании условия статистического равновесия. [8]
Используя энергетический метод в работе, получена формула, позволяющая определить минимально необходимое заглубление трубопровода, при котором он будет находиться в условиях статистического равновесия в зависимости от начального изгиба и длины криволинейного участка. [9]
До сих пор мы рассматривали случаи разряда, в которых напряжение меняется очень медленно, что позволяет в каждый данный момент считать процесс ионизации газа протекающим в условиях статистического равновесия. [10]
Возможны два варианта движения ступенек, рассматриваемых с кинетической точки зрения как род броуновского движения. В условиях статистического равновесия наблюдаются флюктуации в расположении ступенек на грани кристалла, которые можно трактовать как род диффузионного движения границ ступенек. [11]
Вероятность того, что составное ядро распадается определенным способом, связана с поперечным сечением соответствующего обратного процесса захвата и пропорциональна некоторым множителям, содержащим плотности начальных и конечных состояний. Это следует из рассмотрения условия статистического равновесия между составным ядром и всеми возможными состояниями всех остаточных ядер, которые могут быть результатом распада ( аналогично тому, как мы и делали в § 12, стр. [12]
Опыт показал, что численные значения температуры, полученные из ряда измерений, часто близки к термодинамической равновесной температуре, если метод, посредством которого определена температура, основан на измерении величин, находящихся в статистическом равновесии с распределением поступательной энергии молекул. Значение температуры, определенное в условиях статистического равновесия, является непосредственной мерой эффективности сгорания. На практике может оказаться чрезвычайно трудно исключить все источники аномального возбуждения, что может привести к ошибочным результатам. [13]
Отличие эффективной диэлектрической проницаемости от ее среднего значения тесно связано с учетом рассеяния электромагнитного поля на флуктуациях диэлектрической проницаемости. Для излагаемой теории важную роль играет условие статистического равновесия. В результате дело сводится просто к учету изменения средних значений параметров среды за счет взаимодействия с длинноволновым равновесным флуктуационным электромагнитным полем. Аномальный рост ван-дер-ваальсовых поправок к диэлектрической проницаемости означает неприменимость результатов излагаемой теории в данных условиях. Эти результаты, вообще говоря, неприменимы вблизи точек таких фазовых переходов в среде, при которых имеют место сильные длинноволновые флуктуации ее электрических или магнитных характеристик. [14]
В теории жидкостей постулируется существование мельчайших пустот, или дыр. Жидкое состояние рассматривается как псевдокристаллическое с большим числом дислокаций. Все эти теории дают одинаковые значения диаметров дыр в условиях статистического равновесия порядка 10 - 8 см. Кроме того, согласно этим теориям, такие дыры могут стать центрами разрыва жидкости, если напряжения составляют от 4000 до 10000 атм. Однако эта оценка отличается от экспериментально полученных данных на несколько порядков величины. Наконец, можно показать, что вероятность или скорость спонтанного образования дыр в данном объеме жидкости пренебрежимо мала, если ее температура отличается от критической. [15]