Cтраница 1
Условие детального равновесия всегда выполняется в закрытой системе, не обменивающейся с окружающей средой. [1]
Условие детального равновесия заключается в том, что прямой и обратный процессы идут одним и тем же путем. [2]
В открытой ( неизолированной) системе условие детального равновесия выполняется лишь при большой плотности плазмы, так как в плотной плазме ионизация и рекомбинация идут всегда по одному пути. С уменьшением давления падает вероятность тройных соударений, уменьшается оптическая толщина слоя. Это приводит к температурному расслоению плазмы. [3]
Очевидно, что алгоритм теплового резервуара удовлетворяет условию детального равновесия, поскольку вероятность Р ( С, С) не зависит от С и пропорциональна больцманов-скому весу для конфигурации С. [4]
Вариационная матрица системы уравнений обратимых реакций с условием детального равновесия и с учетом баланса преобразованием подобия приводится к диагональному виду с отрицательными элементами на диагонали, и, следовательно, согласно теореме I и описанному алгоритму можем получить старшие члены асимптотики для новых переменных. При обратном преобразовании могут уничтожиться старшие члены асимптотики, однако это возможно, если некоторая линейная комбинация коэффициентов в старших членах асимптотики равна нулю. Множество соответствующих начальных значений имеет полную меру. [5]
В любой кинетической схеме, содержащей замкнутые циклы, условие детального равновесия накладывает связи на константы скорости ( см., например, стр. [6]
К таким характеристикам относятся: а) теоремы о моментах, первоначально сформулированные Плачеком [29], и б) условие детального равновесия. [7]
Соответственно все реакции, графы которых представляются деревьями стадий, не могут привести к возникновению колебаний в предста-ционарном режиме. Если условие детального равновесия не выполняется, в системе могут возникать колебания. Трансформанта Лапласа - Карсона для скорости реакции является мероморф-ной функцией комплексного переменного г; корни ее характеристического многочлена лежат в левой полуплоскости комплексных чисел для всех ферментативных реакций. Поэтому ферментная система в предстационарном режиме устойчива и в ней могут возникать лишь затухающие колебания. Для их появления необходимо, чтобы граф реакции содержал цикл по крайней мере из трех стадий. [8]
Приведенные выше уравнения точно описывают равновесную систему с фиксированными зарядом ( нулевым), барионным числом и лептонным числом. При этом для лептонного числа выбрано минимально возможное значение, т.е. рассмотрен предел nv - О ( JJLV - 0) при сохранении условия детального равновесия. [9]
В приведенном виде формула Саха удобна для многозарядных ионов, присутствующих в плазме в качестве примеси. Один из методов диагностики плазмы заключается в наблюдении спектральных линий, испускаемых этими ионами. Наблюдая появление в спектре линий многозарядного кона, можно по формуле Саха оценить температуру, если, конечно, выполнено условие детального равновесия. Концентрацию электронов при этом можно считать заданной, так как она определяется ионизацией основного компонента плазмы, а не этих малых примесей. [10]
В открытой системе стационарное состояние совпадает с равновесным, только если плотность плазмы достаточно велика. В плотной плазме как ионизация, так и рекомбинация идут в основном по одному и тому же пути: ионизация - при электронном ударе, рекомбинация - при тройных столкновениях. В разреженной плаз-не может быть и не так. При малой плотности тройные столкновения маловероятны. Рекомбинация происходит здесь с испусканием излучения. Но и тогда, когда излучение свободно выходит из системы, основным процессом ионизации остается электронный удар. В такой открытой системе условие детального равновесия не выполняется. Здесь стационарное состояние ионизации не совпадает с термодинамическим равновесием. [11]
Суммарный коэффициент, характеризующий как усредненное по всем частотам поглощение, так и рассеяние, называют непрозрачностью плазмы. Диффузия излучения, или лучистая теплопроводность плазмы, зависит только от ее непрозрачности. Умножением непрозрачности на толщину слоя плазмы получают безразмерную величину, которую называют оптической толщиной. Слой плазмы с большой оптической толщиной непрозрачен для излучения. Излучение выходит из этого слоя лишь в силу медленного процесса многократного переизлучения и рассеяния. Такое излучение называют запертым. Оно находится в термическом равновесии с веществом. При этом, как мы увидим, и в самой плазме соблюдается условие детального равновесия и поддерживается термически равновесная ионизация. Напротив, слой плазмы с малой оптической толщиной прозрачен для излучения. Из такого слоя излучение выходит свободно, понятия диффузии излучения и лучистой теплопроводности для него теряют смысл. [12]