Условие - синхронизм
Cтраница 1
Условие синхронизма для магнетрона с цилиндрическими электродами удобнее выразить через угловые скорости волны и спицы. [1]
Условие синхронизма, очевидно, может удовлетворяться только при отсутствии дисперсии среды. Поскольку во всех реальных средах имеет место дисперсия, то условие синхронизма будет удовлетворяться только на ограниченных расстояниях. Если в выражение /, определенное из (18.18), вместо Аф подставить я, то полученная величина / есть длина пути луча в среде, в пределах которого сохраняется фазовое соотношение между волнами поляризации и второй гармоникой. [2]
 |
Диаграммы видов колебаний магнетрона. а по ур-нию. б уточненная. [3] |
Определим условие синхронизма между электронным потоком и толем колебательной системы. [4]
Выполнить условие синхронизма, увеличивая скорость движения электронов до скорости, преъишающей скорость света невозможно. [5]
Если условие синхронизма точно выполнено для 1 максимума, то для - 1 оно нарушено. [7]
В условиях синхронизма скорость электронов и фазовая скорость обратной гармоники в ЛОВ совпадают по направлению, а поток энергии направлен в обратную сторону т.е. от коллекторного конца замедляющей системы к электронной пушке. Такой принцип действия ЛОВ объясняет и конструктивные особенности этого прибора. [8]
 |
Зависимость активной и. [9] |
В условиях холодного синхронизма ( Ро аф) мощность Яа0: сгустки электронов формируются в той области, где 3 % 0, и не должны обмениваться энергией с полем волны. [10]
Так как условие синхронизма выполняется в кольцевой системе дли ноля прямых и обратных гармоник, усиление поля осуществляется способами прямой и обратной волн или двумя способами одновременно. Происходит преобразование энергии источника анодного напряжения в энергию колебаний СВЧ. Мощность СВЧ выводится а лншко с помощью устройства связи. [11]
 |
Зависимость фазового сдвига ф и волново. [12] |
Рассмотрим теперь условие синхронизма волны и электронного потока. [13]
При выполнении условия синхронизма нелинейные эффекты могут накапливаться и, следовательно, становиться большими, даже когда поле возбуждающего излучения много меньше внутриатомных полей. Например, при % ( 2) ( 2со; со, со) - 10 - 8 GGSE и L - 1 см уже при полях 102CGSE, что соответствует плотности мощности - 106 - ь107 Вт / см2, формула (1.73) с учетом (1.4), (1.24) дает интенсивность второй гармоники на выходе из нелинейного кристалла порядка или больше интенсивности возбуждающего излучения. Это означает, что применение приближения заданного поля связано с заметным нарушением закона сохранения энергии. Ясно, что в таких условиях обратное влияние второй гармоники на возбуждающее излучение не является пренебрежимо малым. [14]
 |
Схема получения синхронизма при утроении частоты за счет использования аномальной дисперсии Показателя преломления. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5