Условие - сохранение - количество - движение
Cтраница 1
Условие сохранения количества движения дает второе соотношение на скачке. [1]
Компланарность является необходимым, по недостаточным условием сохранения количества движения. [2]
В силу формулы (19.4) последнее является условием сохранения количества движения свободной системы. [3]
Это условие выполняется, если можно пренебречь влиянием внутреннего трения ( вязкости) газа, связанным с нарушением условия сохранения количества движения. При заметной теплопроводности внутри газа, а также при тепловыделении вследствие химической реакции, происходящем в детонационной волне, условие (5.4) продолжает выполняться. [4]
Следовательно, для определения импульсивного изменения движения необходимо двенадцать уравнений. Напротив, для тел вполне и не вполне шероховатых условие сохранения количества движения в направлении касательной в точке соприкосновения дает только два уравнения. Для абсолютно шероховатых тел остальные два уравнения могут быть получены из условия, что после удара компонент относительной скорости тел в любом тангенциальном направлении равен пулю. [5]
В канале АВ при работе сопла / на участке 5 происходит подсасывание эжектируемых газов, а на участке L - смешение. Перемешивание потоков происходит практически при постоянном давлении, и скорость потока после камеры смешения может быть найдена из условий сохранения количества движения. [6]
Как следует из уравнения (6.4), при стационарном распространении ударной волны в зоне изменения плотности удельный объем линейно зависит от давления. Это условие продолжает выполняться при теплообмене и выделении тепла внутри газа, но может искажаться влиянием вязкости, приводящим к заметному нарушению условия сохранения количества движения. Из уравнения (6.4) следует также, что скорость ударной волны возрастает с увеличением степени сжатия. [7]
Как следует из уравнения ( 6.4), при стационарном распространении ударной волны в зоне изменения плотности удельный объем линейно зависит от давления. Это условие продолжает выполняться при теплообмене и выделении тепла внутри газа, но может искажаться влиянием вязкости, приводящим к заметному нарушению условия сохранения количества движения. Из уравнения (6.4) следует также, что скорость ударной волны возрастает с увеличением степени сжатия. [8]
Как следует из уравнения (6.4), при стационарном распространении ударной волны в зоне изменения плотности удельный объем линейно зависит от давления. Это условие продолжает выполняться при теплообмене и выделении тепла внутри газа, но может искажаться влиянием вязкости, приводящим к заметному нарушению условия сохранения количества движения. Из уравнения (6.4) следует также, что скорость ударной волны возрастает с увеличением степени сжатия. [9]
Тем не менее эксперимент показывает, что существует очень хорошее соответствие между величинами SR и ( Р1г - Я22), непосредственно получаемыми из измерений на реогониометре, и параметрами, вычисляемыми из совершенно независимых измерений, выполняемых при исследовании течения через капилляр. Этот результат довольно резко противоречит многим ранее предпринимавшимся попыткам [10] связать данные капиллярной реометрии с реологическими параметрами материала: расхождение сравниваемых величин часто достигало одного порядка. В этой связи отметим еще работу Грессли с соавторами [14], которые установили, что значения ( Яп - Р22), вычисляемые по разбуханию струи при условии сохранения количества движения, оказываются ниже непосредственно измеренных примерно на семь десятичных порядков; в то же время эти авторы обнаружили хорошее согласие между результатами, получаемыми прямыми измерениями и из теории каучукоподобной выео-коэластичности, аналогичной изложенной выше. Говоря о ранних работах Накажима - Шида [11], Грессли с соавторами [14] и Бэгли - Даффи [13], следует подчеркнуть, что получаемые в них результаты либо расходились на порядок с данными измерений, либо оказывались математически слишком сложными, чтобы их можно было непосредственно использовать для получения точных оценок величин разбухания струи. По-видимому, предложенная выше модель деформации струи как твердого каучукоподобного тела, несмотря на ее простоту, позволяет преодолеть указанные выше затруднения и предлагает удобный метод расчета величин разбухания струй расплавов, полимеров. [10]
 |
Простая модель смещений при колебании компонент раствора вблизи ионного центра щелочного металла.| Суммарная силовая постоянная для колебаний иона щелочного металла. [11] |
Движение сильно локализовано, как показывают исследования изотопным методом, и соответствующие модели согласуются с этой ситуацией, давая аналогичные результаты. На рис. 7, а представлена модель смещения в контактной ионной паре. Здесь aM / ( A S) определяется условием сохранения количества движения М, А и S - массы ионов щелочного металла, аниона и растворителя соответственно. На рис. 7, б показана модель смещения окружения в сольватированном катионе. [12]
При постоянной вдоль лопасти циркуляции ( соответствующей равномерной нагрузке) свободные вихри сходят в след только с корня и конца лопасти. На висении осевая скорость целиком обусловлена индукцией следа. Сбегающие с каждой лопасти концевые вихри образуют систему входящих одна в другую спиралей. При положительной силе тяги несущего винта направления вращения в вихрях таковы, что корневой вихрь и осевые составляющие концевых спиральных вихрей индуцируют закрутку следа в направлении вращения винта, а трансверсальные составляющие концевых вихрей ( вихревые кольца) индуцируют внутри следа осевую скорость, противоположную по направлению силе тяги. Таким образом, система вихрей следа вызывает скорости, которые определяются, как показано выше, условиями сохранения осевого количества движения и момента количества движения. [13]
Страницы: 1