Условие - вмороженность
Cтраница 1
Условие вмороженности означает, что при движении среды поперек магнитного поля в ней индуцируются токи, поле которых, складываясь с первоначальным, так изменяет его, что магнитные линии смещаются вслед за средой. Поэтому движение среды вдоль магнитных линий не вызывает ЭДС. [1]
 |
Гидромагнит Кальма. [2] |
Условие вмороженности означает, что при движении среды Поперек магнитного поля в ней индуктируются токи, поле которых, Складываясь с первоначальным, так изменяет его, что силовые Линии смещаются вслед за средой. Поэтому движение среды вдоль Силовых линий не вызывает электродвижущей силы и токов. Вмороженность приводит к тому, что поле усиливается при сжатии ионизированного газа и ослабляется при расширении. Усиление поля не связано с увеличением потока, поэтому оно йроисходит безынерционно и не имеет ничего общего с усилением под действием внутренних источников тока. Факт сохранения потока при сжатии был использован Л. Э. Гуревичем для объяснения происхождения магнитного поля звезд. Он исходил из того, что звезды образуются из газа, в котором имеется слабое поле. Сжатие поля в звезду сопровождается значительным усилением поля. [3]
Первая формулировка условия вмороженности состоит в том, что постоянен поток магнитного поля через поверхность, граница которой ( контур, ограничивающий поверхность) состоит из частиц, движущихся вместе с жидкостью. [4]
Это условие полностью аналогично критерию ( 11), и его можно рассматривать как условие вмороженности трубки силовых линий. [5]
Здесь дисперсия возникает за счет электростатических колебаний ионов относительно электронов, привязанных к силовым линиям магнитного поля условием вмороженности. [6]
Если резонансная поверхность q ( p) т / п попадает внутрь шнура, то в приближении идеальной проводимости плазмы соответствующая винтовая мода не может развиться, так как условие вмороженности магнитного поля накладывает запрет на изменение его топологии. При этом, однако, возможно развитие более медленной диссипативной винтовой моды, называемой тиринг-модой ( от английского tearing - разрывающая), развитие которой связано с процессом перезамыкания магнитных поверхностей и образованием их волокнистой структуры. [7]
Значит, после рекомбинации продолжается расширение отдельных вихрей, прежде чем произойдет образование галактик. Если расширение происходит подобно, то условие вмороженности - сохранения потока магнитного поля - приведет к дальнейшему уменьшению еще на два порядка - до 2 - Ю-18 гс. [8]
 |
Картина собственного магнитного поля, создаваемого токами, текущими в диске. [9] |
Зависимость от безразмерного времени т выбрана в виде е Хт. Первые три уравнения представляют собой уравнения Эйлера и уравнение непрерывности, а четвертое выражает условие вмороженности. [10]
В каждой из тринадцати глав монографии рассмотрен тот или иной аспект проблемы магнитного пересоединения, четко обозначенный как в названии, так и в краткой аннотации к главе. В первых трех главах излагаются основные идеи и представления о динамике плазмы в магнитных полях, о движении магнитных силовых линий в условиях вмороженности, о формировании токовых слоев в различных магнитных конфигурациях, об аннигиляции магнитного поля вследствие конкуренции процессов диффузии и конвекции. В последующих двух главах подробно обсуждаются теории стационарного магнитного пересоединения, начиная с широко известных работ Свита-Паркера и Петчека, а также развитие этих идей на современном уровне. Главы 6 - 7 посвящены нестационарным теориям пересоединения, включая классическую теорию тиринг-моды Фюрта, Киллена и Розенблюта, магнитный коллапс Х - типа, впервые предложенный Данжи и детально рассмотренный Имшенником и Сыроватским на основе автомодельных решений уравнений магнитной гидродинамики, и, наконец, зависящие от времени течения типа течения Петчека. Наибольшая по объему гл. В главах 9 - 12 обсуждаются приложения основных идей и теорий, изложенных в предыдущих главах, к конкретным физическим объектам, а именно к процессам в лабораторной плазме, к магнитосферным явлениям, к физике Солнца, звезд и аккреционных дисков. [11]
При v О это сводится просто к отсутствию электрического поля внутри идеального проводника. Другими словами, если Ф - магнитный поток сквозь движущийся контур, то, как видно из (35.3), dS / dt 0, если этот контур движется вместе с бесконечно проводящей средой. Это равенство называется условием вмороженности магнитных силовых линий в среду. Как видно из рассмотренного вывода закона индукции, условие вмороженности означает, что всякое движение среды увлекает за собой магнитные силовые линии. Другими словами, если магнитная силовая линия в некоторый момент времени проходит через определенный элемент среды, а он испытывает перемещение, то эта линия будет проходить через него и после перемещения. Ясно, что направление скорости перемещения элемента среды, вообще говоря, не должно совпадать с направлением магнитных силовых линий. Следует обратить внимание на то, что условие вмороженности было получено для совершенно произвольного контура, проходящего через частицы среды и движущегося вместе с ними. [12]
Из-за большой проводимости имеет место вмороженностъ магнитного поля. Вещество движется вдоль силовых линий, потоки вещества сталкиваются в плоскости симметрии и поело высвечивания образуется сравнительно тонкий плотный диск, равновесие к-рого поддерживается балансом магн. В диске из-за конечной проводимости условие вмороженности не выполняется, и вещество медленно просачивается к звезде, пока не достигнет ее поверхности либо ( в случае А. [14]
Поэтому на первый взгляд можно строить всю теорию с D, точно равным нулю. Прежде всего, основное уравнение (1.11) при D - 0 меняет свой порядок и экспоненциально растущее решение вообще становится невозможным: ясно, что строгое выполнение условия вмороженности поля в вещество не дает возможности для неограниченного роста поля. В действительности же всегда необходимо учитывать конечность D: D мало, но не равно нулю. [15]
Страницы: 1 2