Cтраница 1
Граничное условие ( 4) взято при условии отсутствия тепловых потерь во внешнюю среду. Тепловые потери с поверхности заготовки на первых двух этапах нагрева малы и практически не влияют на распределение температуры по радиусу заготовки. [1]
Граничное условие ( 120) возникает в связи с тем, что у стенки трубки химическая реакция точно балансируется диффузией. Решение в этом случае может быть получено аналитически, путем использования лапласовского метода преобразования оператора. [2]
Граничное условие ( 4) взято при условии отсутствия тепловых потерь во внешнюю среду. Тепловые потери с поверхности заготовки на первых двух этапах нагрева малы и практически не влияют на распределение температуры по радиусу заготовки. [3]
Граничное условие для давлений состоит в том, что на некоторых граничных поверхностях в жидкости задается величина давления. [4]
Граничное условие для скоростей вытекает из требования, чтобы между жидкостью и граничной поверхностью не образовалось при движении пустот, разрывов. Так как вдобавок мы представляем себе граничную поверхность непроницаемой для жидкости, то граничное условие для скоростей сводится к тому, что на своих границах жидкость может двигаться лишь по касательной к ограничивающим поверхностям. [5]
Граничное условие для конечного участка образца ( L - /; L) определяется условиями кристаллизации на этом участке. [6]
Граничное условие основано на том, что ионный ток, нагревающий пятно, не может превышать величину, обусловленную количеством частиц пара, из которых образуются ионы. [7]
Граничное условие (3.31) используется для решения дифференциального ур-ния (3.41) в частных производных. Решив его относительно р и использовав ур - ние (3.21), найдем плотность тока. [8]
Граничное условие для Ф ] при г - со получается путем сопряжения с внутренним пределом внешнего течения, которое описывается законом Био - Савара. [9]
Граничное условие на глубине можно задать различным образом: если область моделирования достаточно велика, всегда можно использовать изотермическое условие; для вращающегося ядра при изучении суточных колебаний температуры естественно потребовать, чтобы как пространственная, так и временная производные температуры были равны нулю. [10]
Граничное условие на поверхности для плотности ( или, что то же самое, для давления) может быть задано, как отмечалось выше, различными способами. Анализ, проведенный в работе ( Скоров и др., 1999), выявил недостатки, внутренне присущие всем макроскопическим моделям, и показал, что в этих рамках нельзя аккуратно сформулировать согласованное граничное условие. Выражения, основанные на балансе потока массы, являются только приблизительными, причем величину возможной погрешности нельзя оценить заранее. С практической точки зрения кажется предпочтительной формула, явно задающая давление на поверхности как функцию температуры и включающая коэффициент, характеризующий обратный поток импульса, обусловленный реконденсацией молекул на поверхности. [11]
Граничное условие для конца ж / получается переходом к пределу при Дж - О из уравнения движения, выражающего второй закон Ньютона для элемента ( / - Дж, /) стержня. [12]
Граничное условие (14.16) обладает тем свойством, что если UQ удовлетворяет ему, то для выполнения (14.7) не надо накладывать никаких условий на функции сравнения. Такое граничное условие называется естественным для данного функционала. [13]
Граничное условие в толще раствора представляет обычно задание концентрации. [14]
Граничное условие ( 9 8) показывает, что если скорость реакции достаточно велика, все частицы, подходящие к поверхности, мгновенно реагируют. Концентрация молекул в бесконечно тонком слое раствора, прилегающем к поверхности реакции, становится при этом как угодно малой. Поскольку поток вещества на поверхность реакции при прочих равных условиях пропорционален перепаду концентрации, в рассматриваемом случае поток вещества будет иметь предельно большое значение. [15]