Граничное условие - леонтович
Cтраница 1
Граничное условие Леонтовича - Щукина устанавливает связь между векторами EI и HI электромагнитного поля первой среды на поверхности хорошо проводящей второй среды. [1]
Использование граничных условий Леонтовича при определении постоянной распространения у вдоль однородного плазменного стержня позволяет вообще избежать поиска поля внутри плазмы, и при неоднородной по сечению плазме значительно упростить вычисления благодаря возможности введения поверхностного волнового сопротивления, определяемого следующим образом. [2]
В случае применимости граничного условия Леонтовича обычно говорят о сильном поверхностном эффекте. [3]
Два последних соотношения называют граничными условиями Леонтовича. На рис. 26.7 показана поверхность стенки волновода. Оси декартовой системы ( местной системы координат) расположены так, что ось г ( орт А) направлена в глубь стенки. [4]
Когда d Л, что соответствует применимости граничного условия Леонтовича, идущие от обеих границ волны затухают, практически не взаимодействуя. При этом параметр Д, действительно, есть глубина, на которой поле уменьшается в е раз. Когда d и Д - одного порядка, этот смысл утрачивается. При d Д, можно сказать, пропадает поверхностный эффект: распределение близко к равномерному; оно становится равномерным при постоянном токе ( м - - 0), поскольку при этом Д - - оо. [5]
Если учитывать конечную проводимость элементов решетки с помощью граничных условий Леонтовича, то, как и в случае идеально проводящих элементов, методы, развитые в [235, 25], позволяют свести задачу к решению бесконечной системы линейных алгебраических уравнений, свойства которой обеспечивают экспоненциально малую погрешность метода редукции, а для редкой решетки - сходимость метода последовательных приближений. [6]
 |
Действующее значение напряженности. [7] |
Формула ( 15 - 28) выражает так называемое граничное условие Леонтовича. [8]
Тангенциальные составляющие электромагнитного поля на стенках волновода определяются в соответствии с граничными условиями Леонтовича. [9]
Ят - тангенциальные составляющие поля на поверхности металла, связанные между собой граничными условиями Леонтовича Е ZM T, ZM - волновое сопротивление металла, из которого выполнен волновод. [10]
Полученные соотношения для тангенциальных составляющих электрического и магнитных полей на поверхности проводника называют приближенными граничными условиями Леонтовича. Неучет конечного значения тангенциальных составляющих электрического поля на поверхности проводника означает пренебрежение потоком энергии, уходящим в проводник. [11]
Приведенные выше формулы, связывающие и и du / dz непосредственно над поверхностью металла, называют импедансными граничными условиями Леонтовича 147 для неидеально проводящих поверхностей. [12]
Когда действительной частью комплексной диэлектрической проницаемости плазмы пренебречь нельзя ( что имеет место при va M co, Iе 1) и глубина проникновения поля в плазму мала по сравнению с ее радиусом г0, для определения величины у можно воспользоваться приближенными граничными условиями Леонтовича. [13]
Чтобы определить / г, необходимо учесть наличие второй проводящей среды. Однако вторая среда является хорошим проводником, поэтому можно воспользоваться граничным условием Леонтовича - Щукина, которое упрощает решение задачи. [14]
Страницы: 1