Cтраница 2
При формулировке последнего граничного условия предполагается, что, поскольку реакция практически заканчивается в области, где значения т) все еще велики по сравнению с единицей, при рассмотрении уравнения ( 78) приближения, заданные соотношениями ( 74) - ( 76), могут быть с пренебрежимой ошибкой распространены до значения Е оо. [16]
Отметим, что последнее граничное условие называют условием теплообмена по закону Ньютона. [17]
При сделанном выборе функции и - последнее граничное условие (2.12) удовлетворяется. [18]
Для простоты предполагалось, что частицы удерживаются в покоящемся состоянии, что и отражено в последнем граничном условии. [19]
Так как значение интеграла совершенно не зависит от расстояния а, которое мы можем теперь уменьшать пе своему произволу, то полученное равенство доказывает, что выполняется и последнее граничное условие. Знак минус у Р, получившийся в окончательном результате, соответствует предположению, что внешняя сила Р выражает абсолютную величину давления. [20]
Исключение составляет лишь начало координат и его ближайшие окрестности. Последнее граничное условие для ближайших окрестностей места приложения нагрузки, которое остается еще выполнить, нуждается в более детальном исследовании. [21]
Это - основное уравнение, которое необходимо решить. Граничные условия следующие: СА С0 при х 0 и dCA / dx 0 при х L. Последнее граничное условие необходимо, так как, в связи с симметрией, в сечении х L потока не будет, и градиент диффузии в этой точке будет равен нулю. [22]
Для трех приведенных выше уравнений первого порядка, определяющих величины Xj, е - и Т, граничные значения Xjj и Г / при г оо являются известными, так как экспериментатор может свободно распоряжаться температурой и составом окружающей атмосферы. Таким образом, в данной теории различие в скорости испарения компонентов не принимается во внимание. Хотя для некоторых двухкомпонентных топлив этот эффект наблюдается экспериментально, лишь в редких случаях имеется достаточно оснований для его учета при теоретическом анализе. Температура жидкости 1 определяется из условия фазового равновесия, как это сделано в пункте г § 4 главы 3 в случае двухкомпонентной системы. Температура Т слегка отличается от температуры кипения и определяется составом капли. Последним граничным условием является связь между величинами EJJ, выражающая требование о достижении химического равновесия при г - оо. Из физических соображений следует, что этих условий достаточно для определения скорости горения т как собственного значения краевой задачи с условиями, заданными в двух точках. [23]