Cтраница 3
Величина циркуляции Г должна быть задана - в этом состоит первое граничное условие задачи полного обтекания. Второе граничное условие относится к контуру С; в силу условия обтекания в любой точке контура С скорость потока должна быть направлена по касательной к С. [31]
Видим, что в ходе ее вывода граничное условие (4.1), первое граничное условие (4.2), а также условие на бесконечности выполнены. [32]
Точно так же доказывается, что х2 ( 0 не удовлетворяет первому граничному условию. [33]
Здесь вместо постоянной интегрирования мы ввели температуру центра пластины Тт ( при х - а), которая впоследствии должна быть определена из первого граничного условия. [34]
Вследствие граничных условий ф ( 0) 0 и ф ( /) 0 ( струна длиной I с закрепленными концами) колебание по закону косинуса исключается как не удовлетворяющее по крайней мере первому граничному условию. [35]
Первое граничное условие означает равенство нормальных составляющих скоростей смещений по обе стороны от граничной поссрхности, второе - равенство давлений. [36]
Граничные условия в системе (4.127) заданы на противоположных концах трубок. Первое граничное условие показывает, что поток, вышедший из трубок, тут же, без изменения температуры ( Г, Т - условие стыковки), направляется в реакционное пространство, где претерпевает химическое превращение, и для него начальное превращение: х хн. Второе граничное условие определено на выходе из реакционной зоны, при т тк. [37]
Для формулировки первого граничного условия примем, что концентрация молекул водорода на поверхности раздела электролита с газом всегда находится в равновесном соотношении с давлением в газовой фазе, причем равновесие описывается законом Генри п & Н р; П Р - равновесная концентрация, относящаяся к давлению р, Н - постоянная закона Генри, которая при 20 С для водорода в воде имеет значение 0 18 10 - 6 моль / см3 атм. [38]
Тогда x ( t) не удовлетворяет второму граничному условию, так как в противном случае при любой постоянной с функции x cx ( t) были бы решениями краевой задачи ( 18), ( 17), и наша исходная краевая задача ( 16), ( 17) имела бы бесконечное множество решений. Точно так же доказывается, что X2 ( t) не удовлетворяет первому граничному условию. [39]
Они приведены в § § 20.13 - 20.16, 21.19 21.22, 21.25. Вместе с тем простой краевой эффект ясно выражается через произвольные функции точек породившей его линии искажения, и эти функции при желании можно исключить. Рассмотрим, например, схему, приведенную в § 20.13. - В ней безмоментное напряженное состояние ( s) должно удовлетворять первому граничному условию (20.13.2), содержащему простой краевой эффект. Таким образом, случаи, рассмотренные в § § 20.13 - 20.16, 21.19, 21.22, 21.25, формально можно объединить со случаями, рассмотренными в § § 20.10 - 20.12, 20.15, 21.18 - 21.21, 21.24, считая, что все они могут быть получены методом расчленения и что всегда определение основного напряженного состояния можно рассматривать как самостоятельную задачу, только иногда для этого надо выполнить некоторые промежуточные выкладки, сводящиеся, в сущности, к преобразованию граничных условий. Однако ниже мы увидим, что, если основное напряженное состояние выделяется чисто, то оно по своим свойствам существенно отличается от основного напряженного состояния, выделенного ценой предварительных преобразований. [40]
Здесь г, / - номера атомов, т, - момент времени, в который волна достигла г-й атом, Л т - время наблюдения за данным атомом, E ( t) - зависимость кинетической энергии г-го атома от времени. В случае нулевой температуры в начальный момент времени все атомы покоятся в узлах идеальной решетки. Исключение составляет первый атом при использовании первого граничного условия. [41]