Cтраница 1
Написанное условие зависит от взаимного распределения скоростей и поля, которое нельзя определить заранее. Обычно при наличии внешнего электрического поля омический нагрев вносит заметный вклад. [1]
Из написанного условия вытекает связь между весом и скоростью ударяющего тела, механическими свойствами и размерами частиц измельчаемого материала. [2]
В написанных условиях прочности ар и асш наибольшие растягивающие и сжимающие напряжения, возникающие в поперечном сечении балки. Величина асж берется по модулю, так как напряжения сжатия принято считать отрицательными, а допускаемое напряжение существенно положительно. Wi и W2 - частные от деления момента инерции относительно нейтральной оси соответственно а расстояния до наиболее удаленных точек растянутой и сжатой зон сечения. Таким образом, в рассматриваемом случае вводит условно понятие о двух моментах сопротивления сечения. [3]
В силу написанных условий два вектора с составляющими ( а21, ам, а23) и ( а31, азз азз) будут единичными по длине и взаимно ортогональными по направлению. [4]
Выполнение третьего из написанных условий зависит от выбора начала отсчета О. Если эпюра секториальной площади построена при полюсе, совмещенном с центром кручения, и при начале отсчета, выбранном так, чтобы выполнялось также условие (1.43), то такая эпюра называется эпюрой главной секториальной площади. [5]
Можно видеть, что написанное условие является простым следствием волновой теории Гюйгенса - Френеля. А до D, то возникает разность хода, которая уменьшит необходимое для появления изображения интерференционное взаимное усиление волн. [6]
Второе из этих условий совпадает с ранее написанным условием обращения в нуль якобиана. [7]
Второе из утих условий совпадает с ранее написанным условием обращения в пуль якобиана. Два других условия новые. Поэтому граница области существования неподвижной точки Ор - ч данного типа COCTOPIT из границы А 1 существования неподвижной точки и границ Nf и 7V a, на которых меняется тип неподвижной точки за счет перехода через границу единичного круга двух комплексно-сопряженных корней или одного действительного отрицательного корня. [8]
Так как радиус г кольца задан, то написанное условие нужно рассматривать как условие квантования: импульса pmv. Квантование импульса означает, что скорость, ток, а следовательно, и магнитный поток квантуются. Энергия тока, текущего по контуру с индуктивностью L, равна W 1I2LP, а магнитный поток ФЫ. [9]
При приближении числа Маха М к единице второе из написанных условий налагает на величину еа более сильное ограничение, чем первое. [10]
Действительно, опыт подтвердил, что при испускании рентгеновских волн наблюдается максимальная частота ( коротковолновая граница), определяемая из написанного условия, где V - ускоряющая разность потенциалов, е - заряд электрона, v - частота границы и h - постоянная Планка. Волны более короткие ( большие v) никогда не наблюдаются, волны же более длинные соответствуют превращению лишь части кинетической энергии электрона в излучение. Определение коротковолновой границы рентгеновского спектра может быть выполнено весьма надежно. [11]
Действительно, опыт подтвердил, что при испускании рентгеновских волн наблюдается максимальная частота ( коротковолновая граница), определяемая из написанного условия, где У - ускоряющая разность потенциалов, е - заряд электрона, v - частота границы и h - постоянная Планка. Волны более короткие ( большие v никогда не наблюдаются, волны же более длинные соответствуют превращению лишь части кинетической энергии электрона в излучение. Определение коротковолновой границы рентгеновского спектра может быть выполнено весьма надежно. [12]
Таким образом, уравнение ( II) одно и то же для эллипса и для гиперболы, но нужно обеспечить существование точек, удовлетворяющих написанным условиям. [13]
Пусть дана плоская система сил. Возьмем в плоскости произвольную точку А и определим сумму моментов всех сил относительно этой точки. Если бы сумма моментов не равнялась нулю, то система, конечно, не была бы в равновесии. Следовательно, написанное условие хотя и необходимо, но не достаточно для равновесия системы. Возьмем в той же плоскости другую произвольную точку В и определим сумму моментов всех сил системы относительно точки В. Если Мв 0, то это равенство вместе с предыдущим все же не может быть достаточным условием равновесия системы, поскольку равнодействующая системы ( если она существует) может проходить через обе эти точки, тогда моменты равнодействующей относительно каждой из этих точек, а следовательно, и суммы моментов составляющих ( теорема Вариньона) равны нулю, но система не в равновесии, а приводится к равнодействующей, проходящей через точки А и В. [14]