Пороговое условие - генерация
Cтраница 1
 |
Зависимость коэффициента усиления перехода 00 I - 10 0 СО2 - лазера от вращательного числа / для Р - и /. - ветвей при Гг 450 К.| К определению оптимальной температуры рабочей смеси СО2 - лазера. [1] |
Пороговое условие генерации в ССЬ-лазере может удовлетворяться для различных собственных частот резонатора, попадающих в пределы контуров усиления для переходов между различными вращательными подуровнями, и поэтому, если не принимать специальных мер, СО2 - лазер может генерировать на нескольких вращательных переходах одновременно. [2]
Рассмотрим сначала пороговое условие генерации лазера. При этом из уравнения (5.186) следует, что для того, чтобы величина q была положительной, должно выполняться условие VaBN 1 / тс. [3]
Из порогового условия генерации в линейном резонаторе следует, что при стремлении к нулю коэффициента отражения каждого из зеркал резонатора R - 0 требуемое для самовозбуждения колебаний усиление стремится к бесконечности. [4]
В этих лазерах благодаря отсутствию нерезонансных потерь энергии непосредственно в активной среде облегчено выполнение порогового условия генерации. Даже при не слишком жестких требованиях к зеркалам ( потери на зеркалах порядка 1 %) выполнение условия самовозбуждения достигается относительно простым увеличением длины активной среды, что, в частности, и объясняет наличие большого числа газовых лазеров в широком диапазоне длин волн. [5]
В том случае, когда соотношение (225.1) превращается в равенство, говорят о достижении пороговых условий генерации. [6]
Правда, в ияжекционных лазерах реализуются показатели усиления активной среды - 1 02 см 1, но эта величина определяется пороговым условием генерации: усиление на длине генератора ( равно потерям на Отражение. [7]
Когда пороговое условие генерации еще выполнено, а сигнальный пучок прерван, обращающее зеркало поддерживается за счет отражения от зеркала 32 пучка, рожденного при дифракции пучков накачки на записанных ранее решетках. [8]
 |
Зависимость стационарной интенсивности HQ от расстройки А / 7 - Здесь использованы следующие значения параметров. I мкс 1, SP v / eo 7 - 1 - 15 мкс 1 и. [9] |
Уравнения (5.5.14) и (5.5.15) являются основными уравнениями лазера. Как будет показано ниже, они описывают пороговое условие генерации, стационарную и переходную интенсивности лазера, а также затягивание частоты благодаря наличию усиливающей среды. [10]
 |
Схема лазера с вогнутым сферическим и плоским зеркалами.| Схема лазера с двумя конфокальными сферическими зеркалами. [11] |
Если же зеркала лазера наклонены, то цуг световых волн очень быстро выйдет из резонатора. Его время жизни в резонаторе существенно уменьшится, и пороговое условие генерации больше не будет выполняться. По этой причине были разработаны новые типы резонаторов, моды которых менее чувствительны к положению зеркал. Пример такой конструкции показан на рис. 3.3, где одно из плоских зеркал заменено сферическим зеркалом. [12]
В этой главе мы рассмотрим скоростные уравнения. Такие уравнения уже встречались нам, когда мы выводили пороговое условие генерации в разд. В данной главе мы будем считать, что число п, хотя оно, согласно квантовой теории, должно быть целым, есть непрерывная переменная. Более строгий вывод скоростных уравнений возможен только на основе полной квантовой теории лазера, а в довольно хорошем приближении - на основе полуклассических уравнений лазера. Отложим этот вывод до следующих глав и начнем здесь прямо со скоростных уравнений для того, чтобы дать первое представление о физических процессах, происходящих в лазере. [13]
Из вышеизложенного ясно, что достоинства лазеров с управляемым при помощи ПМС распределением генерируемого излучения заключены отнюдь не в их энергетической эффективности ( как раа эта характеристика является их слабой стороной), а в информационных возможностях. Примером последних является внутрирезонатор-ное считывание информации со светоадресуемого ПМС с повышением контраста: действительно, при малоконтрастном изображении на ПМС возможно выбрать такие условия усиления в активной среде что для областей, содержащих изображение, будет выполняться пороговое условие генерации, а для прочих областей ПМС - нет. Таким способом в [105, 106] реализовано увеличение отношений И изл / фон в лазерном сигнале в 103 раз по сравнению с внерезо-наторным считыванием. [14]
Объем V должен быть как можно меньше или же, если рассматривать отношение инверсии к объему, то достаточно большой должна быть плотность инверсии. Множитель v2 следовало бы иметь как можно меньше, но поскольку в каждом случае желательно получить генерацию света на определенной длине волны, величина v2 фиксирована и не может быть изменена. Однако мы видим, что с увеличением частоты становится все более трудным обеспечить выполнение порогового условия генерации, что делает чрезвычайно сложным создание рентгеновского лазера. [15]
Страницы: 1 2