Cтраница 1
Условия нормировки во всех рассмотренных случаях напоминают нам, что сумма всех вероятностей всегда равна единице. [1]
Из условия нормировки следует, что рассматриваемая функция является пределом некоторой размытой функции с пиком ( всюду вне пика функция равна нулю), который уменьшается по ширине, но возрастает по высоте, при этом нормировочный интеграл этой функции все время остается конечным. [2]
Из условия нормировки П ( 1 1; 0 0) П ( 0 1; 1 0) П ( 0 0; 1 1) 1 легко получить выражение для константы С. [3]
Если условия нормировки не даны, то в ответе обычно указывается одна из отображающих функций. [4]
Далее из условия нормировки следует ( ср. [5]
Чем отличаются условия нормировки для дискретного и непрерывного спектров собственных значений. [6]
Во-первых, условия нормировки (3.1.46) говорят о том, что в термодинамическом пределе ( V - ос, N / V const) эти функции остаются конечными. Иными словами, каждая us имеет нулевой порядок по плотности п N / V. Отметим, однако, что в отличие от цепочки (3.1.16), ни одно из уравнений (3.1.47) не содержит функций более высоких порядков. [7]
Опять-таки ввиду условия нормировки волновой функции мы должны потребовать, чтобы коэффициент DN при возрастающей в бесконечности части волновой функции обращался в нуль. [8]
А находится из условия нормировки, совпадает с волновой функцией ОСНОВНОГО состояния атома водорода. [9]
Ап определяются из условия нормировки. [10]
Очевидно, если условия нормировки (16.19) являются линейными, X - многогранник, то (16.15) - (16.19) является задачей линейного программирования. Заметим, что если множество X ограниченно ( а в практических задачах это всегда так), то необходимость в условиях нормировки у отпадает: они удовлетворяются автоматически. [11]
А определяется из условия нормировки. Данное выражение часто наз. [12]
Кп определяется из условия нормировки. [13]
С определяется из условия нормировки. Итак, делътаобразная потенциальная яма может удерживать частицу лишь с фиксированным значением энергии. Заметим, что в этом случае интегральная вероятность обнаружить частицу вне ямы равна единице, поскольку волновая функция конечна в точке х 0, а ширина классической области равна нулю. [14]
С выбирается из условия нормировки. [15]