Условия - тепловое равновесие
Cтраница 1
Условия теплового равновесия требуют, как известно, наряду с постоянством температуры также и постоянства вдоль среды суммы ц U, где л - химический потенциал частиц, a U - их энергия во внешнем поле. В данном случае речь идет о равновесии по отношению к электронам, так что под JJL надо понимать их химический потенциал, a U - в ( р, где ( р - потенциал электрического поля. [1]
Получая условия теплового равновесия из условия максимальности энтропии, мы до сих пор рассматривали лишь ее первые производные. [2]
Например, условия теплового равновесия в твердом теле могут соответствовать заданным значениям температуры на границах или исчезновению теплового потока через границы. Во всех таких случаях теория устойчивости исходит из феноменологических законов, таких, как закон Фурье для теплопроводности. [3]
Допустимый ток определяется из условия теплового равновесия, при котором количество тепла, выделяемого в проводе протекающим током, равно количеству тепла, отдаваемого проводом в окружающую среду. [4]
Допустимый ток определяют из условия теплового равновесия, при котором количество тепла, выделяемого в проводе протекающим током, равно количеству тепла, отдаваемого проводом в окружающую среду. [5]
Для равновесного существования соприкасающихся фаз прежде всего необходимо соблюдать условия механического и теплового равновесия. [6]
Принципиальный интерес представляют изменения, вносимые общей теорией относительности в условия теплового равновесия при учете создаваемого самим телом гравитационного поля. Рассмотрим неподвижное макроскопическое тело; его гравитационное поле будет, разумеется, постоянным. [7]
 |
Изменение напряжения в диоде с р-п-переходом и с невыпрямляющими контактами. [8] |
Когда к p - n - переходу прикладывается внешнее напряжение, нельзя говорить об уровне Ферми, так как условия теплового равновесия при этом не удовлетворяются. Это не означает, что не соблюдается условие стационарных температур. Под этим подразумевается нарушение хаотического ( случайного) характера движения носителей. Так как основой функции распределения Ферми-Дирака является случайность, то использование уровня Ферми становится несколько неопределенным. [9]
Это следует из того, что и количество выделяемой током энергии ( вследствие большего сопротивления дуги) в первом случае больше, чем во втором, а количества выделяемой и рассеиваемой энергий должны быть равны из условия теплового равновесия. [10]
Если пренебречь возмущениями, которые могут вызываться магнитными полями, то компоненты тесной двойной испытывают деформацию двух типов: полярное сжатие из-за вращения вокруг осей, проходящих через их центры масс, и приливы, которые один компонент вызывает на другом. Кроме того, поскольку оба этих эффекта приводят к отклонению от сферической симметрии, чтобы в лучистых зонах одновременно выполнялись условия механического и теплового равновесия, следует учитывать крупномасштабные меридиональные течения. [11]
К - множитель, зависящий от концентрации, а - константа скорости реакции обрыва второго порядка. Условие ia в этом случае обозначает переход от медленной реакции к быстрой, которая перейдет во взрыв, если будут нарушены условия теплового равновесия. Интересно, что в одном из опытов для изменения скорости реакции от быстрой до взрывной оказалось достаточным небольшого изменения реакционного сосуда, а именно, удаления центральной трубки для впуска газа. Если подвергнуть реакционный сосуд облучению ртутной лампой, скорость реакции заметно возрастает, значения же критических концентраций не изменяются. Этот результат находит очевидное объяснение в возрастании скорости зарождения цепи, обусловленном действием света. Реакция, происходящая под действием света, заключается, вероятно, в диссоциации NO2 с образованием атомов О. Хотя большинство атомов О снова быстро погибает благодаря реакции с NO2, остающаяся часть их участвует в реакции III, вызывая зарождение цепей. Доля таких атомов оценена выше. О темновой реакции зарождения цепи мало что можно сказать, кроме того, что скорость ее мала даже в сравнении со скоростью довольно медленной фотохимической реакции. [12]
К - множитель, зависящий от концентрации, а - константа скорости реакции обрыва второго порядка. Условие [ Jz в этом случае обозначает переход от медленной реакции к быстрой, которая перейдет во взрыв, если будут нарушены условия теплового равновесия. Интересно, что в одном из опытов для изменения скорости реакции от быстрой до взрывной оказалось достаточным небольшого изменения реакционного сосуда, а именно, удаления центральной трубки для впуска газа. Если подвергнуть реакционный сосуд облучению ртутной лампой, скорость реакции заметно возрастает, значения же критических концентраций не изменяются. Этот результат находит очевидное объяснение в возрастании скорости зарождения цепи, обусловленном действием света. Реакция, происходящая под действием света, заключается, вероятно, в диссоциации NO2 с образованием атомов О. Хотя большинство атомов О снова быстро погибает благодаря реакции с NO2, остающаяся часть их участвует в реакции III, вызывая зарождение цепей. Доля таких атомов оценена выше. О темновой реакции зарождения цепи мало что можно сказать, кроме того, что скорость ее мала даже в сравнении со скоростью довольно медленной фотохимической реакции. [13]
Эта система позволяет определить радиус промерзания R и толщину дна Н - Я0 ледопородной емкости. Уравнения решаются численным методом с использованием ЭВМ. Условия теплового равновесия определяются из системы уравнений ( 31) при условии равенства левых частей нулю. [14]
Если в системе происходят только механические изменения, она достигает конечного состояния при прекращении макроскопических заметных движений; это конечное состояние и является равновесным. Такое равновесие рассматривает механика. Условия теплового равновесия и равновесия компонентов изучает термодинамика. [15]
Страницы: 1 2