Условия - симметрия
Cтраница 2
Условия симметрии и результаты проведенного выше, исследования приводят к следующей постановке краевой задачи. [16]
Условия симметрии приводят к равенствам eftj 2 Рвй. [17]
 |
Правило обхода границ. ( а полость. ( Ь сплошной диск. ( с диск с отверстием. [18] |
Условия симметрии довольно часто встречаются в практических задачах ( как во внутренних, так и во внешних), и потому желательно уметь их использовать. [19]
 |
Условия симметрии для линий х х и у у. [20] |
Условия симметрии в методе разрывных смещений учитываются тем же способом, который описан в § 4.8 для метода фиктивных нагрузок. [21]
Условия симметрии дают возможность значительно упростить saflaiv о деформациях цилиндрической оболочки в этих случаях. Так как все точки стенки трубки, лежащие в одном каком-либо поперечном сечении, совершают одно и то же радиальное перемещение 2 и. Радиальные перемещения w представят собой прогибы выделенной балки-полоски. Каждый элемент, выделенный из этой балки двумя бесконечно близкими поперечными сечениями ( рис. 133, б), будет испытывать кроме изгиба растяжения, определяемые величиной усилий 7 и Tz. Что касается усилий Т2, то они будут зависеть от радиальных перемещений w, которым соответствует относительное удлинение окружности трубки, равное - w / a. [22]
Условия симметрии обмотки ( 13 - 22) при полученных Z и К удовлетворяются. [23]
Условия симметрии обмоток: г / u, It / a, 2р / а должны быть целыми числами. [24]
Из условия симметрии следует, что силовые линии лежат в плоскостях, перпендикулярных образующей цилиндра, и направлены радиально от оси цилиндра ( рис. 3.9), причем во всех точках, равноудаленных от оси цилиндра, численные значения как электрического смещения D, так и напряженности поля Е одинаковы. [25]
Из условия симметрии очевидно, что энергия dW электромагнитного излучения в интервале частот от v до v dv, падающего за единицу времени на единицу площади пластины Ь, равна энергии, излучаемо за то же время и в том же интервале частот единицей площади абсолютно черной поверхности пластины а. Собственное излучение пластины Ь в dW учитывать не нужно, так как оно может вновь возвратиться к пластине Ь только после отражения от пластины а. Однако абсолютно черная поверхность а полностью поглощает падающее на нее излучение, ничего не отражая. [26]
Из условия симметрии следует, что силовые линии тороида пред. [27]
Из условия симметрии очевидно, что энергия dW электромагнитного излучения в интервале частот от v до v dv, падающего за единицу времени на единицу площади пластины Ь, равна энергии, излучаемо. Собственное излучение пластины b в dW учитывать не нужно, так как оно может вновь возвратиться к пластине b только после отражения от пластины а. Однако абсолютно черная поверхность а полностью поглощает падающее на нее излучение, ничего не отражая. [28]
Из условия симметрии следует, что по этой плоскости не будет касательных напряжений. [29]
Из условия симметрии заключаем, что достаточно рассмотреть только одну шестую поперечного сечения, которая показана на рис. 11, а. Значения ф в узловых точках О, а, Ъ и k уже определены. Значения в узлах 1, 2 и 3 следует теперь определить, как и раньше -, с помощью уравнения ( 22) и значения ф в трех соседних точках. [30]
Страницы: 1 2 3 4