Условия - синхронизм
Cтраница 2
Это явление, как мы увидим далее, расширяет область эффективного взаимодействия электронов с волной. Условия необходимого горячего синхронизма выполняются для более широкого спектра фазовых скоростей волны и, следовательно, в более широком диапазоне частот. [16]
 |
Дисперсионная диаграмма трехволнового кол-линеарного взаимодействия звуковых волн в жидкости с пузырьками газа. Кривые изображают две ветви дисперсионной зависимости to ( k. [17] |
В приближении заданного поля ( Ak const, Ak const) это ур-ние приводит к линейно нарастающей со временем амплитуде Ak, Это значит, что по мере распространения волны происходит нарастание комбинац. Если условия синхронизма не выполняются и имеется расфазировка, интенсивность комбинац. [18]
В том случае, когда скорость вынуждаемого процесса отличается от скорости вынуждающего или когда частота гармоники отличается от частоты обертона, можно говорить об отсутствии синхронизма между вынуждаемым и вынуждающим процессом. Когда условия синхронизма не выполнены, монотонного нарастания нелинейных искажений нет. Период ( пространственный или временной) биений может быть при сильной дисперсии таким малым, что с нелинейными искажениями практически можно не считаться. Подводя итог, можно сказать, что при условии сильной дисперсии искажения и преобразования волны в волны других типов может не быть. [19]
В результате первая группа электронов приближается к аноду, осуществляя передачу энергии от анодного источника ВЧ полю ( полезный эффект); вторая перемещается к катоду, отбирая энергию от ВЧ поля. Переносная скорость электронов но изменяется, условия синхронизма сохраняются по всей длине прибора. Для электронов 2, 5 переносная скорость не изменяется, электроны 3, 4 замедляются. В итоге электронное облако жестко группируется в областях тормозящих полуволн, где электроны к тому ж о приближаются к аноду, попадая в область интенсивного В Ч поля. Ускоренные ( вредные) электроны рассеиваются и попадают на катод, обусловливая нек-рое рассеивание тепла на нем. [20]
В результате первая группа электронов приближается к аноду, осуществляя передачу энергии от анодного источника В Ч полю ( полезный эффект); вторая перемещается к катоду, отбирая энергию от ВЧ поля. Переносная скорость электронов не изменяется, условия синхронизма сохраняются по всей длине прибора. Для электронов 2, 5 переносная скорость не изменяется, электроны 3, 4 замедляются. В итоге электронное облако жестко группируется в областях тормозящих полуволн, где электроны к тому же приближаются к аноду, попадая в область интенсивного ВЧ поля. Ускоренные ( вредные) электроны рассеиваются и попадают на катод, обусловливая нек-рое рассеивание тепла на нем. [21]
 |
Поверхности индексов для кристалла класса 2 по Хобдену. [22] |
Отнесение кристалла к тому или иному классу позволяет установить, в каких плоскостях показателей преломления возможно выполнение условий синхронизма. Чаще всего кристаллы используются в режимах, когда условия синхронизма выполняются для света, распространяющегося в главных плоскостях ху, xz, yz, поэтому это определение весьма полезно. [23]
Рассмотрим зависимость анодного напряжения от тока при постоянной магнитной индукции. При малых анодных напряжениях средняя скорость электронов мала, условия синхронизма не выполняются и автоколебаний нет. Почти все вылетевшие электроны возвращаются на катод, и анодный ток практически равен нулю. Дальнейшее увеличение анодного напряжения резко увеличивает анодный ток. [24]
 |
Зависимости 02co ( e pconst дня кристаллов. мегв-нитроанилина в плоскости ху ( а и yz ( б. [25] |
При ориентации, соответствующей точкам С, эффективность процесса преобразования может сильно зависеть от геометрических и внешних условий. Поэтому кристалл соответствующей ориентации может стать чувствительным датчиком внешних параметров, влияющих на условия синхронизма, например температуры. [26]
При описании подобных процессов в акустике возникают определенные трудности, связанные с отсутствием дисперсии. Здесь далеко не всегда можно говорить о простых случаях двух -, трех - и четырехволнового взаимодействия, поскольку условия синхронизма выполняются сразу на многих частотах. Мы уже упоминали в первой главе, что процесс нелинейного искажения профиля первоначально гармонической волны может быть описан как взаимодействие большого числа синхронно распространяющихся гармоник; ряд Бесселя-Фубини и его обобщение на разрывную стадию как раз адекватны такому представлению. [27]
Из (1.79) - следует, что при пз п синхронизм возможен только в случае, если из пч. Поэтому в условиях нормальной дисперсии ( RS 1 2, так как соз 1 2) в оптически изотропных и однородных средах реализовать условия синхронизма невозможно. [28]
 |
Структура высокочастотного поля в пространстве взаимодействия магнетрона. [29] |
Рассмотрим теперь условия взаимодействия электронов и электромагнитных колебаний в резонаторе. Взаимодействие электронов с высокочастотными колебаниями резонаторной системы обеспечивается подбором таких значений анодного напряжения и магнитного поля, при которых в пространстве взаимодействия возникают условия синхронизма движения электронов и колебаний резонаторов. В этих условиях, как и в случае ранее разобранных приборов, происходит группирование электронов в сгустки, двигающиеся с такой же угловой скоростью, с какой осуществляется изменение фаз электрического поля в щелях резонаторов. [30]
Страницы: 1 2 3