Cтраница 1
Условия предыдущей теоремы, в частности, существование производных в окрестности точки М, совсем не необходимы для того, чтобы функция была дифференцируемой в этой точке. [1]
Если условия предыдущей теоремы в точке ( х0, у а) не выполняются, то такую точку называют особой точкой уравнения. [2]
Если условия предыдущей теоремы в точке ( х0, у0) не выполняются, то такую точку называют особой точкой уравнения. [3]
Пусть выполнены условия предыдущей теоремы, и пусть, кроме того, мера Т достаточно мала. [4]
Пусть выполнены условия предыдущей теоремы и т - марковский момент такой, что Ет оо. [5]
Предположим, чпю условия предыдущей теоремы выполнены и, кроме того, с с ( ср) является однозначной функцией угла поворота звена приведения. [6]
Пусть выполнены все условия предыдущей теоремы и, кроме того, функции / ( х) и q ( х) имеют суммируемую в каждом конечном интервале т-ую производную. [7]
Теорема 7.8. Если выполнены условия предыдущей теоремы и если, кроме того, / ( о) 0 при всех а, то система (7.29) обладает свойством конвергенции. [8]
Покажем, что выполнены оба условия предыдущей теоремы. [9]
D Теорема 2.2. Пусть выполнены условия предыдущей теоремы. [10]
Покажем, что в данном случае шполняются условия предыдущей теоремы. Предположим, что решение х ( /) уходит в бесконечность при возрастании примени. [11]
Так как в рассматриваемом случае выполняются все условия предыдущей теоремы, то можно утверждать, что рассматриваемый обобщенный предельный цикл, по крайней мере, двусторонне орбитально устойчив. Поэтому 36 ( е), такое, что всякое решение x ( t) с начальными данными из Гi ( 5 лежит в Tie. Покажем, что изображающая точка в этом случае, двигаясь по фазовой траектории, приближается к М асимптотически при t - оо, то есть p ( x ( t) M) - 0 при t - оо. [12]
Так как в рассматриваемом случае выполняются все условия предыдущей теоремы, то можно утверждать, что рассматриваемый обобщенный предельный цикл, по крайней мере, двусторонне орбитально устойчив. [13]
Точку (, /), в которой не выполняются условия предыдущей теоремы, называют о с о б о и точкой уравнения. [14]
При этом волчок мы можем рассматривать как свободное твердое тело; все условия предыдущей теоремы о моментах количеств движения в: движении относительно центра масс будут удовлетворены. Скорость конца вектора момента количеств относительного движения равна моменту относительно центра масс сил, действующих на волчок. [15]