Cтраница 1
Приближенные граничные условия (6.5.6) или (6.5.7) замыкают систему разностных уравнений основной схемы. [1]
Приближенные граничные условия (56.04) применимы, если. [2]
Рассмотрим приближенные граничные условия. [3]
Тем не менее приближенные граничные условия позволили получить ряд важных фундаментальных результатов в математической теории дифракции [1-18] и прочно вошли в арсенал математической и вычислительной физики. [4]
Таким образом, приближенные граничные условия на торцах ( г) выполнены. Такая замена точного граничного условия ( б) для нормальных напряжений ах приближенными граничными условиями ( г) в интегральной форме называется смягчением граничных условий. Условия ( г) показывают, что действующие на торцах нормальные напряжения ах представляют собой взаимно уравновешенную систему и на основании принципа Сен-Венана оказывают заметное влияние на распределение напряжений в балке лишь вблизи торцов. [5]
Таким образом, приближенные граничные условия на торцах ( г) выполнены. Подобная замена точного граничного условия приближенным называется смягчением граничных условий. Условия ( г) показывают, что действующие на торцах нормальные напряжения ах сводятся к взаимно уравновешенной системе сил, которая на основании принципа Сен-Венана оказывает заметное влияние на распределение напряжений лишь вблизи торцов балки. [6]
В данном параграфе будут рассмотрены приближенные граничные условия для векторов электромагнитного поля, справедливые в том случае, когда одну из сред можно считать хорошим проводником. Этот вопрос впервые был исследован академиком М. А. Леонтовичем в его работах по распространению радиоволн вокруг земной поверхности. [7]
Мы, следуя Кирхгофу, определим приближенные граничные условия следующим образом: в той части плоскости z 0, которая затенена непрозрачным экраном, граничное поле полагается равным нулю. Другими словами, в этой области установка экрана с отверстием совершенно не влияет на падающую волну. [8]
Ниже мы рассмотрим несколько важных задач, в которых будут использованы полученные приближенные граничные условия. [9]
В специальных методических расчетах получено, что основной причиной неустойчивости этой схемы - являются приближенные граничные условия для вихря. В дальнейшем близкий вариант этой схемы широко использовался в работах [11] - [13] для решения нестационарных задач конвекции. Успех расчетов по схемам этого типа в значительной степени определяется правильным выбором сеточных параметров, которые зависят также и от конкретной. [10]
Как отмечалось, при решении задачи о свободных колебаниях полуоткрытых ферритодиэлектрических резонаторов в теории фер-ритовых развязывающих устройств используют приближенные граничные условия на открытой границе резонатора. Удобным приближением являются импедансные ( адмитансные) граничные условия, позволяющие не рассматривать поля вне резонатора. [11]
Проанализируем стадию сильного развития волнового нелинейного процесса, когда рожденное поло в результате эффекта накопления велико по сравнению с P ( NL Поэтому отраженной волной (1.66) можно пренебречь и использовать приближенные граничные условия. Будем считать, что поле на входной грани нелинейного кристалла равно полю преломленных по законам линейной оптики волн на каждой частоте, падающих извне на среду. [12]
Рассмотрим некоторые приближенные граничные условия, полученные в § 5.1, и установим пределы их применимости на внешней поверхности системы и на границе между двумя средами. [13]
Для вычисления частот собственных колебаний и нахождения полей необходимо задать граничные условия. При анализе по-лосковых устройств применяются приближенные граничные условия в виде идеальных электрических и магнитных стенок. В теории волиоводиых циркуляторов с неполным заполнением волновода по высоте в ряде случаев применяется комбинация граничных условий в виде идеальных электрических и магнитных стенок с реальными на некоторых поверхностях феррито-вого элемента. Реальные граничные условия учитывают электромагнитное поле, существующее вне открытых поверхностей резонатора. [14]
Амплитудные коэффициенты падающей волны А и В полагаем заданными. Считая резистивную пластину тонкой ( Л - - 0), определяем приближенные граничные условия на ней и выясняем, в каком случае эти граничные условия выполняются. [15]