Простые граничные условия

Cтраница 1

Простые граничные условия получаются, если на контуре опи-рания пластинки отсутствуют дополнительные связи против сдвигов слоев в направлениях, нормальных к контуру, и имеются абсолютно жесткие препятствия сдвигам в направлении касательной к контуру. [1]

Рассмотрим два наиболее простых граничных условия. [2]

В современных теоретических исследованиях принимают более простые граничные условия: предполагают температуру внутренней поверхности стенки заданной ( см. рис. 4.3), что соответствует условию ku-a / kl l, или, в другом предельном случае, считают стенку полностью теплоизолированной, и тогда температурный градиент газа на границе со стенкой равен нулю. [3]

В двух предельных случаях поглощения газа получаются более простые граничные условия. Если химическая активность стенки велика, можно принять, что все частицы газа, подходящие к ней, мгновенно поглощаются. В этом случае k в (2.47) становится очень большим, а cw - малым. [4]

Среднее по периметру число Нуссельта для труб с поперечным сечением в виде равнобедренного треугольника с углом при вершине 11 5. [5]

Таким образом, при Ф, стремящемся к нулю или бесконечности, имеют место два простых граничных условия. Для полного знания теплообмена в некруглых трубах необходимо иметь решения для всех значений Ф в этом интервале. [6]

Граничное условие, заданное через внешний коэффициент теплоотдачи и постоянную температуру окружающей среды, может рассматриваться в качестве граничного условия общего вида, из которого можно вывести более простые граничные условия. Например, если внешний коэффициент теплоотдачи становится очень большим, то температура стенки Tw почти совпадает с температурой окружающей среды Тх, и мы имеем граничное условие с постоянной температурой. При малом коэффициенте теплоотдачи разность Тх - Tw становится намного больше, чем перепады температуры внутри канала, тогда на границе достигается условие постоянства теплового потока. [7]

Индексы ( 1), ( 2) соответствуют внутреннему и внешнему полям, и, t - нормальная и тангенциальная составляющие поля. Другие простые граничные условия соответствуют случаю, когда вне области а ею. [8]

К задаче сопряженного теплообмена. [9]

На практике иногда полезным оказывается сочетание обоих методов. С помощью приемов, изложенных выше, удается реализовать лишь довольно простые граничные условия на истинной границе. [10]

Определяют концентрацию на поверхности области как функцию времени и координат точки поверхности. Наиболее часто используют такие простые граничные условия, которые принимают концентрацию диффундирующего вещества на границе области постоянной или равной нулю. На практике эти условия могут осуществляться при быстром обтекании тела, в котором происходит диффузия, потоком раствора с постоянной концентрацией диффундирующего вещества. [11]

Следовательно, мы можем принять простые граничные условия, поскольку они в любом случае становятся несущественными в конце вычислений. [12]

Рассмотренные примеры, которые без труда можно было бы умножить, подсказывают такой порядок изложения. Первая глава посвящается в основном изучению процессов в самой линии с потерями. Линии бесконечной длины совсем не имеют отраженных волн. В эту главу мы включили и рассмотрение так называемой многопроходной системы, в которой бегущая по проводу волна индуктирует в соседних, параллельно идущих проводах напряжения и токи, но и здесь имеются е виду только простые граничные условия. Изложению предпосланы параграфы, дающие краткую характеристику методов, применяемых при изучении волновых процессов в проводах с потерями. Зти параграфы кратко напоминают хорошо известное из курса ТОЭ и несколько расширяют сведения о бесселевых функциях и их связи с операторными уравнениями. [13]

Страницы: 1