Указанные граничные условия

Cтраница 1

Указанные граничные условия определяют единственную поверхность ф ( х, у), которая по формулам (4.21) дает искомые напряжения в пластине. [1]

Указанные граничные условия определяют для уравнения Чаплыгина задачу Франкля, обобщенную в том смысле, что на части границы в области эллиптичности задано условие косой производной. [2]

Указанные граничные условия предполагают наличие интенсивного перемешивания вдали от поверхности раздела фаз и достаточную емкость фаз для обеспечения постоянства концентрации на расстоянии L по крайней мере в продолжение времени пребывания элемента жидкости на поверхности. [3]

Указанные граничные условия означают отсутствие теплообмена с окружающей средой. Кроме того, при непрерывной работе печи температура футеровки в начале нагрева значительно выше температуры заготовки и, следовательно, существует даже некоторый тепловой поток от футеровки в слиток, который через некоторое время заменяется обратным по направлению. Все это позволяет считать граничные условия второго рода довольно точными. [4]

Указанные граничные условия не удовлетворяют точно плоским волнам, распространяющимся в направлении отличном от нормального направления по отношению к границе. [5]

Указанные граничные условия легко осуществимы и потому удобны для проверки теории испытаниями; см. D1 - mitrov N. [6]

Указанные граничные условия практически полностью охватывают те ситуации, которые могут возникнуть во всех разновидностях метода парогазовой фазы: испарение-конденсация в вакууме, разложение лету -, , чих соединений. Кроме того, эти граничные условия могут быть использованы и при анализе процессов окисления. При окислении рост поверхностного оксидного слоя происходит только в результате связывания кислорода атомами металла, диффундирующими через слой оксида из матрицы. Скорость поверхностной реакции зависит от концентрации атомов металла на поверхности роста оксида. При окислении рост оксидного слоя контролируются не только диффузией атомов металла, но и скоростью химической реакции на поверхности роста. Поэтому кинетика роста может и не подчиняться параболическому закону. [7]

Указанные граничные условия можно задавать на разных поверхностях различно; этому соответствуют различные смешанные задачи. [8]

Нетрудно понять, что указанные граничные условия на поверхностях 1 - 1 и 2 - 2, ограничивающих область полупериода поля 1 - 1 2 - 2, могут быть созданы искусственно, если к воспроизведенной области 1 - 1 2 - 2 будут приставлены магнитные экраны из материала с бесконечно большой магнитной проницаемостью ( и. Наиболее подходящим материалом для экрана может явиться магнитодиэлект-рик. При больших магнитных индукциях, насыщающих магнитодиэлектрик, и во многих других случаях магни-тодиэлектрик может быть заменен экраном, набранным из достаточно тонких пластин электротехнической стали. [9]

Сформулированная локальная задача, как уже говорилось выше, может иметь смысл только при условии, что она описывает главную часть решения корректно поставленной краевой задачи, которая вблизи рассматриваемой точки имеет указанные граничные условия. [10]

Таким образом, рамная аналогия при заданной нагрузке на контуре пластины дает информацию об ординатах искомой поверхности. Указанные граничные условия определяют единственную поверхность ср ( х, у), которая по формулам (4.21) дает искомые напряжения в пластине. [11]

Экранированная спираль в слоистом ыагнмто. [12]

Если экран удален на расстояние большее двух-трех шагов решетки, то он практически незначительно искажает ближнее поле, которое определяет усредненные граничные условия. Таким образом, указанные граничные условия (V.3), (V.4) могут быть использованы для приближенного анализа экранированной спирали. [13]

Эти граничные условия хорошо подтверждаются опытными исследованиями в неразреженных газах ( точнее, при мало. В случае же разреженных и особенно сильно разреженных газов указанные граничные условия теряют свой смысл. В разреженных газах параллельно со скольжением газа образуется скачок температур, который, так же как и скорость скольжения, можно принять пропорциональным температурному перепаду в газе вблизи стенки. В сильно разреженных газах само понятие температуры ( так же как и скорости) нуждается в некотором уточнении, которое дастся в кинетической теории газов. [14]

Простота граничных условий в случае идеальной жидкости по сравнению с вязкой жадностью значительно упрощает решение конкретных задач об отыскании течений. Наряду с указанным упрощением уравнений это является существенным преимуществом идеальной жидкости. Заметим, что указанные граничные условия являются типичными, но не единственными. [15]

Страницы: 1 2