Пограничные условия

Cтраница 1

Пограничные условия при этих выражениях удовлетворяются тем, что тангенциальные компоненты напряженности электрического поля обращаются для шести пограничных плоскостей: х 0, х 1, y Q y l, z 0, z l, в нуль. [1]

Непрерыв-Таким образом, линии индукции проходят через ность линий индукции. [2]

Пограничные условия ( 9) для вектора индукции D как раз соответствуют непрерывности линий индукции, пересекающих границу раздела двух диэлектриков. [3]

Для шара пограничные условия определены вполне точно, и поэтому метод является хотя и громоздким, но просчитываемым до конца, то есть удовлетворяет первому из перечисленных выше условий. [4]

Используя также пограничные условия на границах экран - B03flvx, все шесть постоянных в оавнениях заменили одной постоянной Dk. [5]

Этим требованием искомые пограничные условия определяются однозначно. [6]

Для этого используем пограничные условия для волновых векторов, сначала на входной, затем на выходной гранях. [7]

Полученное равенство характеризует пограничные условия возникновения ионных пар. [8]

При разрешении нашей задачи необходимо учесть пограничные условия на границе проводник-диэлектрик. [9]

Нормальные к поверхности раздела слагающие векторов поля равны нулю, и поэтому относящиеся к ним пограничные условия ( III7) и ( IV) удовлетворяются тождественно. [10]

Нормальные к поверхности раздела слагающие векторов поля равны нулю, и поэтому относящиеся к ним пограничные условия ( ПГ) и ( IV) удовлетворяются тождественно. [11]

Нормальные к поверхности раздела слагающие векторов поля равны нулю, и поэтому относящиеся к ним пограничные условия ( ИГ) и ( IV) удовлетворяются тождественно. [12]

Нормальные к поверхности раздела слагающие векторов поля равны нулю, и поэтому относящиеся к ним пограничные условия ( III) и ( IV) удовлетворяются тождественно. [13]

То обстоятельство, что в динамической теории Эвальда - Лауэ-Захариасена ограничиваются рассмотрением плоских кристаллов, причем не учитываются пограничные условия на боковых гранях, некоторые авторы полагали отличительной чертой этой теории. Такому подходу противопоставлялась кинематическая или геометрическая теория, которая описывает рассеяние рентгеновских лучей на конечных кристаллах. [14]

Для условий, в которых длина волн значительно превышает толщину переходного слоя, можно считать границу бесконечно тонкой и использовать пограничные условия непрерывности тангенциальных составляющих электрического и магнитного полей. [15]

Страницы: 1 2 3 4