Фазовые условия

Cтраница 1

Фазовые условия (4.2) используют и для определения частоты генерируемых колебаний в различных зонах, если известна дисперсия фазовой скорости обратной пространственной гармоники. Зависимость частоты генерируемых колебаний от ускоряющего напряжения называют электронной перестройкой частоты. Так как дисперсия фазовой скорости обратных пространственных гармоник аномальная, то увеличение иф. Другими словами, увеличение U0 должно сопровождаться ростом частоты колебаний. [1]

Рассмотрим фазовые условия для эллипсоидального резонатора: теперь таких условий три. На каустических поверхностях, ограничивающих то или иное колебание, есть линии, которые в каждой своей точке касаются лучей, принадлежащих данному колебанию. Одной из таких линий является линия пересечения каустических поверхностей. Действительно, прямая, касающаяся линии пересечения, касается тем самым обеих каустических поверхностей и поэтому принадлежит к лучам, образующим данное колебание, так как после всех отражений эта прямая по-прежнему будет касаться избранных каустических поверхностей. К лучам касательны также геодезические линии на каустических поверхностях, которые касаются линий пересечения каустических поверхностей. Распространение волнового фронта вдоль этих линий происходит, очевидно, со скоростью света в вакууме. [2]

Формулы (11.10) и (11.12), выражающие фазовые условия самовозбуждения двухконтурного клистрона, показывают, что существует ряд режимов, при которых клистрон может генерировать. [3]

Внеосевые самовоспроизводящиеся лучевые потоки в лазер. [4]

Таким образом, найдены волновые функции, описывающие колебания эллипсоидального резонатора всех четырех типов, а также фазовые условия, определяющие резонансные частоты и положение каустик собственных колебаний. [5]

Паразитные колебания в резонаторах с активными элементами, имеющими полированные боковые стенки. а - зеркалами резонатора являются торцы элемента с отражающими покрытиями. б - внешние зеркала. в - кольцевые колебания ( вид вдоль оси цилиндрического элемента. [6]

Следует еще иметь в виду, что при наложении когерентных полей часто находятся направления ( волны), для которых выполняются соответствующие фазовые условия и происходит сложение амплитуд. Поскольку линейный рост амплитуды вызывает квадратичный рост интенсивности, мощность рассеянного света в указанных направлениях резко растет с числом проходов, на которых осуществляется накопление амплитуды. По этим причинам выгодно удалять рассеянное излучение из резонатора как можно быстрее, пока амплитуда паразитных колебаний не успела достичь значительной величины. [7]

Эти общие предложения механики оставляют, однако, открытым вопрос о том, в каких случаях будут выполняться приводящие к равенству средних хронологических и средних фазовых условия метрической транзитивности системы. [8]

Длительность фазы ti не является в случае умножения частоты определяющим фактором, однако практически удобнее использовать диоды с высокими значениями tit так как при этом проще подобрать оптимальные фазовые условия в устройстве рис. 8.8, в. Кроме того, использование диода с большими значениями отношения tjtz позволяет сократить потери, связанные с непрямоугольностью переходной характеристики. Расчеты показывают, что мощность этих потерь пропорциональна величине ( Q2 / Qi) 3, где Q. [9]

Таким образом, система представляет собой усилитель с положительной обратной связью, обеспечиваемой резонатором, в который помещено активное вещество. Необходимые фазовые условия выполняются за счет преимущественного заселения верхнего энергетического уровня рабочего перехода. Увеличение энергии сигнала обусловлено преобладающим индуцированным излучением - размножением квантов энергии в активном веществе, когерентных входному сигналу. Энергетические соотношения в системе таковы, что энергия индуцированного излучения, обеспечивая режим квантового усиления, недостаточна, однако, для поддержания режима самовозбуждения. [10]

Посмотрим теперь, что произойдет, если добавить еще диафрагмы того же размера. Что же касается отраженной волны, то для нее фазовые условия выполняются автоматически независимо от величины L. Отсюда следует, что размещение таких дополнительных диафрагм на любых участках длины резонатора всегда увеличивают, вместе с числом рассеянных ими волн, коэффициент дифракционного отражения, понижая селективность резонатора. [11]

Иногда используется также термин квантовые условия, по аналогии с условиями квантования, использовавшимися в ранней квантовой механике Бора. Однако рассматриваемые вопросы только формально математически сходны с квантовомеханическими, поэтому термин фазовые условия более соответствует сути дела. [12]

Полоса усиления активной среды и резонансные частоты колебаний с различными аксиальными индексами q. [13]

Кроме того, Фокс и Ли применительно к затухающим колебаниям употребляли формулы с действительными k, годящиеся лишь для стационарного поля. В том, что касается потерь, эти две ошибки компенсировали друг друга ( и потому остались незамеченными), однако фазовые условия из уравнения выпали, и для их нахождения в [164] пришлось привлекать дополнительные соображения, касающиеся фазовой скорости найденных волн. [14]

Все это наводит на мысль, что эффект полного отражения обусловлен возбуждением в слое с решеткой некоторых колебаний, близких к собственным. Подтверждением этому служит и резкий рост приповерхностного поля и поля внутри слоя в момент резонанса, наибольший скачок амплитуды имеет та гармоника ( плюс или минус первая), для которой выполняются соответствующие фазовые условия. При этом WbQ005 и максимальное значение электрического поля внутри слоя равно 12 при единичной амплитуде пада: о. [15]

Страницы: 1 2