Cтраница 1
Пространственная дисперсия приводит к возможности распространения в плазме продольных электрических волн. [1]
Пространственная дисперсия не сказывается на выводе формулы ( 96 5) для диссипации энергии. [2]
Пространственная дисперсия не сказывается на выводе формулы (96.5) для диссипации энергии. [3]
Пространственная дисперсия приводит к естественной оптической активности, а именно к повороту плоскости поляризации линейно-поляризованного света, распространяющегося через определенную среду. Заметим, что теория, не учитывающая дисперсии, является нулевым приближением по / А. [4]
Пространственная дисперсия не сказывается на выводе формулы ( 96 5) для диссипации энергии. [5]
Пространственная дисперсия не влияет на свойства el и zt как функций комплексной переменной со. Для этих функций остаются в силе все известные результаты ( см. VIII, § 62), относящиеся к проницаемости е ( со) обычных сред без пространственной дисперсии. [6]
Пространственная дисперсия приводит к возможности распространения в плазме продольных электрических волн. [7]
Пространственной дисперсией везде в этой главе мы пренебрегаем. [8]
Поэтому пространственная дисперсия проявляется лишь в электрических полях, пространственная неоднородность которых имеет характерный размер, сравнимый с о - Очевидно, что создание таких полей в экспериментах сопряжено со значительными трудностями. [9]
Учет пространственной дисперсии приводит ( см. [117], а также § 7 гл. IV) к появлению в Vab ( R) дополнительных и более быстро убывающих с ростом R слагаемых. Эти слагаемые, однако, важны только для частот а0 Г, достаточно близких к частотам собственного поглощения среды. В частном случае кристалла с одной анизотропной молекулой в ячейке и в приближении ( 3.18 а) выражение ( 3.59 а) переходит в полученное Ю. В. Конобеевым и Н. Е. Камено-градским [137], использовавших, как и в [136], аппарат теории экситонов малого радиуса. [10]
Проявлением пространственной дисперсии является и допле-ровское уширение линии поглощения в газе. Это приводит в спектре поглощения газа как целого к появлению линии ширины ACJ - kvT где VT - средняя тепловая скорость атомов. [11]
Учет пространственной дисперсии может быть сформулирован в таком виде, что в уравнениях поля диэлектрическая проницаемость е ( или, точнее, тензор диэлектрической проницаемости ец) полагается зависящей не только от частоты поля о, но и от волнового вектора k ( см. Ландау Л.Д., Лиф-шиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. [12]
Кроме пространственной дисперсии е, имеется еще один фактор, действующий в том же направлении - это диэлектрическое насыщение в сильном электрическом поле вблизи иона, особенно существенное для малых и многозарядных ионов. Диэлектрическое насыщение обусловлено тем, что в сильном электрическом поле достигается высокая степень ориентации диполей, так что дальнейшее увеличение поля уже не может привести к пропорциональному ему росту поляризации. В результате этого эффективное значение диэлектрической проницаемости снижается и, следовательно, уменьшается энергия сольватации. [13]
Учет пространственной дисперсии может быть сформулирован в таком виде, что в уравнениях поля диэлектрическая проницаемость е ( или, точнее, тензор диэлектрической проницаемости е /) полагается зависящей не только от частоты поля ш, но и от волнового вектора k ( см. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. [14]
Проявлением пространственной дисперсии является и доплеров-ское уширение линии поглощения в газе. Это приводит в спектре поглощения газа как целого к появлению линии ширины Дсо - / гиу. [15]